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短脉冲MOSFET调制器及其触发控制技术的研究

用IGBT(绝缘栅双极性晶体管)和功率MOSFET(金属氧化物半导体场效应管)等固态功率开关器件代替氘闸流管开关是脉冲调制器技术的最新发展方向。固态调制器具有体积小、性能稳定和重复工作频率高等优点,目前国外各大实验室都在开展固态调制器技术的研究,国内的研究则处于起步阶段。功率MOSFET开关速度在二十纳秒以下,很适合百纳秒脉冲宽度调制器使用,本篇论文主要从两方面展开MOSFET调制器技术研究:一是从理论和实验上研究探讨不同形式的主电路拓扑结构下调制器的性能特点;二是研究MOSFET开关管的触发、驱动和控制等相关技术。MOSFET是一种刚性开关管,其导通截止受外部触发信号控制,因而MOSFET调制器能用电容做储能元件,在MOSFET被触发导通时,储能电容向负载放电,在负载上产生脉冲功率。但放电回路的分布电感(包括冲击磁铁等感性负载的电感)对脉冲前沿影响很大。采用多个单元调制器并联输出,各个单元调制器回路的分布电感也并联,其等效分布  (本文共109页) 本文目录 | 阅读全文>>

《电子测量与仪器学报》2017年03期
电子测量与仪器学报

分布电感对石英晶体测试精度的影响及补偿

1引言石英晶体谐振器(以下简称石英晶体)是电子技术领域中应用最广泛的基础元器件。与其他频率元件相比,石英晶体因其具有很高的频率稳定度和品质因数以及低廉的成本,广泛应用于数字电子技术的各个领域,通常用于为时序逻辑电路提供标准脉冲或时间频率基准。石英晶体的谐振频率等电参数有多种测试方法,其中国际电工委员会(IEC)在IEC444中规定了石英晶体的标准测试方法即π网络零相位法,我国也等同采用IEC标准作为石英晶体测试的电子行业标准[1]。π网络零相位石英晶体测试方法的核心是以石英晶体的相频特性为标准测试石英晶体的电参数[2-3]。由于石英晶体测试环境的复杂性以及IEC标准制定时技术水平的限制,标准本身在应用中存在一些问题。其中的关键问题是由于π网络本身不是理想的纯电阻网络及其测试环境(测试夹具,测头引线等)会引入杂散电抗并产生附加相移,使得包含被测石英晶体的π网络的相位差为0时,石英晶体本身的相位差并不为0,从而引入测试误差。为解决这...  (本文共5页) 阅读全文>>

《电测与仪表》1983年11期
电测与仪表

三种测量脉冲电容器分布电感方法的比较

在电力工程、电讯工程和近代物理的研究中,经常要求测量脉冲电容器的分布电感。比如,在高压强流放电、水电效应、高频振荡回路、等离子体研究和气体放电激光器中便是如此。特别是在有关快速脉冲放电中,分布电感的存在,使放电电流前沿变缓、脉宽加长、幅值降低,这就势必会减弱强放电所产生的力学、声学效应和激光泵浦功率。为突出电感的影响、常将高频或脉冲条件下使用钓电容器用简化的电容和分布电感串联电路等效。 除了极特殊的情况外,理论上计算电容器的分布电感是十分困难甚至是不可能的,用实验方法进行测量显得特别重要。自从文献〔1〕、〔2〕提出用二次谐振法测量分布电感以来,已得到某些应用。但是,在大多数条件较好的实验室,仍沿用传统的短路放电法,在无线电领域,还常用高频Q表来测分布电感。 本文对上述三种测量方法进行了对比实验。3OkV,标称电容量0.2召f)低电感脉冲电容器,所得关系曲线如图1所示。图中曲线Lx= 1 Lx(几H)7、几){上x二几‘沂)口__...  (本文共5页) 阅读全文>>

《大学物理》1991年05期
大学物理

截面为任意形状的传输双线的分布电容和分布电感

与单连通截面的波导管不同,传输双线上存在着截止频率wc=0的TEM波(主波),利用Maxwell方程不难证明,这种波和无限空间里的平面电磁波一样是无色散的,波速为:v=c(1) 另一方面,在传输线横向尺度远小于波长的情况下,沿传输线传播的主波可用电报方程来描写.由电报方程可得波速为式中L和C分别是单位长度的分布电感和分布电容,将(1)、(2)两式结合起来,可以看出这结论适合于截面为任意形状的平行双线.可否不借助上述推理,直接由 L、 C的定义导出关系式(3)呢?本文就来做这件事. 设两个理想导体的表面方程分别为:f(x,y)=0与g(x,y)=0,它们处于介电常数为ε、磁导率为μ的均匀介质中. 1.让导体 Ⅰ、Ⅱ单位长度上带电+1与-1.设此时静电势分布为    ,则有: ①在导体外的区域有V’w。k,,)一0,及w。b*.)I。一0;@导体内V...  (本文共2页) 阅读全文>>

《激光杂志》1984年03期
激光杂志

测量脉冲电容器分布电感的实验研究和误差分析

一、引言 在开展电子束控制或直接泵浦的CO:和准分子激光器的研究中,都要求产生陡峭的脉冲上升前沿和短的脉冲持续时间,此时必须考虑脉冲电容器分布电感的影响。由于分布电感的存在,使脉冲前沿变缓,脉冲加长,放电电流幅值降低。因此,用在单次短脉冲或高频下的电容器,在电路中都不能简单地看成一个单一的集中元件,而应以电容器和分布电感的串联等效电路代之,这样可以充分显示高频下分布参数的影响。·167-《徽光杂志》1984年第3期LASERJOURNAL(Vol。5,抽3) 分布电感的影响如此严重,但想从理论上来进行计算,除了极特殊的情况外,通常是十分困难甚至是不可能的。因此,用实脸方法来侧童分布电感就显得特别重要。传统的短路放电法虽可进行侧t,但有不足之处,主要是侧金精度不高,所偏设备条件为一般电容器生产厂家所不具备,因而应用有一定的局限性。文献〔1〕提出用谐振法侧最分布电感,获得了较好结果。本文就是在此墓础上,在侧童电路和方法上作了改进,目...  (本文共5页) 阅读全文>>

《高电压技术》1984年01期
高电压技术

两次短路放电法测量脉冲电容器的分布电感

引言 短路放电法是测量脉冲电容器分布电感的传统方法。本文提出用两次放电法消除接线电感,提高测量精度,所得结果与由二次谐振法得到的基本相符。实验表明,被测电容量在。.005一100群F时,测量方法都是有效的。最后指出了儿种测量方法各自的优缺点。 在研究脉冲放电气体激光器,如TEA、电子束控制或直接泵浦的CO:和准分子激光器中,以及在诸如强流脉冲放电、电水锤效应、电火花勘探、高温等离子体和受控热核反应中,总之是在有关快速放电的几乎所有研究领域中,都要用到各种类型的赊能脉冲电容器。由于电容器分布电感的存在,使放电电流前沿变缓、脉宽加长、幅值降低,这就减弱了激光器泵浦功率或强放电产生的其他力学、声学效应。因此,用在脉冲放电条件下的电容器,不能看成单一的集中元件。分析电路时,常将电容和它固有的分布电感的串联等效电路来代替真实电容器,这样可以充分显示高频或快速放电条件下分布参数的影响。 理论_L计算电容器分布电感通常是十分困难甚至是不可能的...  (本文共4页) 阅读全文>>