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中能对称性为SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y的无标量场的SU(6)大统一模型

一、引言 大统一的规范场模型的吸引人之处,在于它能给出电荷的量子化并用单一祸合参数的规范理论来统一描叙强、弱和电磁作用。但模型中Hi 995标量场的引人使后一优点受到很大损害。这时不仅出现了其他形式的作用,而且自由参数的数目也大量增加。此外,还存在一个严重的问题,即大统一能量标度与W玻色子能量标度间的巨大量级差,只有精细调节Higgs势中的参数到24位堆确度才能得到。这显然是很不自然的。 上述问题称为规范级差问题,它使得人们设想SU(2):xU(1),的破坏很可能是动力学性质的。更进一步的想法是,或许更高能标处的对称性破坏也都是动力学的,自然界并没有基本的标量场。这样,物理作用就只是规范作用,而通常所谓的Higgs场只不过是费米子对的某种等效描叙。Susskind曾指出,对于渐近自由的非阿贝尔规范场,由于跑动的祸合常数对能量的对数依赖关系,巨大的能量标度差只对应祸合常数的相对来说不大的变化。这就为从动力学破坏来解释规范级差提供了...  (本文共15页) 阅读全文>>

《哈尔滨建筑工程学院学报》1989年04期
哈尔滨建筑工程学院学报

判别系统稳定性的变量—梯度法分析

1系统的稳定性及李雅普诺夫直接法 、对于一个实际的物理系统,由于储能元件的存在,使之响应对输人作用表现出惯性,通常用微分方程描述,称之为动态系统.系统响应的时间函数就是微分方程在某一初始条件下的特解.给定方程少=F(Y,t),如果我们把某一初始条件下的特解Yc二Y[tt0Yc(与)〕称为未被扰动的运动,那么研究系统的稳定性问题,就是研究初始条件改变(扰动)后,方程所对应的特解Y=r( tt。Y公与原来的特解之间的差异.随着时间增加,其差异!!Y一Y。{!始终不超过某一有限的正实数值。,称Yc在李雅普诺夫意义下是稳定的;当t~aO时,其差异消失(即:日Y一Yc{!~0,t~oo时),称Yc为渐近稳定(见系统稳定性定义)。如果作变量代换,令X=Y一Yc,则Yc的稳定性问题就归结为 分=f(x,r)f(0,t)=o(l)的自由解双t)=O的稳定性问题.对于用状态方程X==f(幻所描述的系统的稳定性研究,则归结为凡=f(0,t)=O的零...  (本文共5页) 阅读全文>>

《扬州师院学报(自然科学版)》1989年01期
扬州师院学报(自然科学版)

Kaluza-Klein理论中的真空标量场

1引言 在现代场论中,Kaluza一Klcin理论愈来愈受到重视,因为人们认识到,基本相互作用的统一理论可以用时空为4十K维的理论来重新表述.11维超引力理论和10维超弦埋论的研究都充分表明,推厂‘的Kaluza一Klcin理论是大统一理论研究的进一步发展。 另一方面,由场论出发,现在人们还不能得出夸克禁闭的动力学机制.一般先要给出模型。袋模刑认为,夸克结合成强子的束缚机制主要是由于夸克和其周围的媒介真空相互作用造成的。真空能对夸克提供一个普适的常压强,迫使夸克局限在强子之内。但真空对于张子的压强的来源,从理论上无法得到解释,需要附加上一个真空标量场。[’1 本文用规范理沦的纤维丛表述研究Kaluza一Klcin场论。由丛空间中坐标变换的J“义协变性和主丛上度规的右移不变性,可得到u(l)主丛上的五维Kaluza一Klc,,:刑度规,然后将u(1)主丛上的标量曲率取为拉氏量,此拉氏量具有一标见泛函,由此可白然地引导出真空标量场,...  (本文共4页) 阅读全文>>

《信阳师范学院学报(综合版)》1981年00期
信阳师范学院学报(综合版)

标量场中的不变方程(1)

奥地利物理学家W·Paul在其名著《相对岭》中引用了H·Wxel的“标量场密度” 这一概念,从而使场方程的物理意义非常明显。本文从空间的数学结构论述此问题,并引入 标量场的密度及容度,进一步导出标量场中的不变方程。:-”,- (一)标巨场的密度 -1诌皮椰…。 宠援杨场中.给增曲缀坐标瑟e。\。i、。。)..在此坐标系中,任意位置矢X-捉的终 -点P,有三点魔得住愈 广点P对应一标量。 2”此标量代表着确定的物理意义。 《”矿点p处有一坐橇架,侮称自轮标绍,活动标玖此标架的基矢是。 .-- t.bX。_。 Xi。二子X,i”1,23(二) bu‘ -+--t 同理,在另一曲线坐标系(P‘’,P‘’,P‘’)中,同一位置矢X=OP有相应的活动标 架: H,bA Y]’====,1”==1,23、/1 。《F一口i,j’==二,23_.(3) t““]”ltbuj”j”‘“””” 其逆阵是 应。j’1 厂buj’...  (本文共5页) 阅读全文>>

华中科技大学
华中科技大学

非正则标量场暴涨模型的研究

在正则标量场与引力最小耦合框架下,Higgs场暴涨所得到的结果与Planck 2015观测数据不符。但是在引入非最小耦合后,Higgs暴涨则与观测数据吻合得很好。基于此,本文主要研究两类非正则标量场暴涨模型:带导数非最小耦合暴涨,快子暴涨。对于带导数非最小耦合暴涨,我们在不取强阻尼极限的情况下,将它的标量、张量谱指数计算到了二阶,并且发现动能项与Einstein张量之间的非最小耦合,可以将暴涨能标压低到亚Planck能标以下。带导数非最小耦合模型在强阻尼极限时,该模型与实验观测更加一致。而且,非最小耦合模型中,如果势能形式是四次方的幂次势(Higgs场),在95%置信度上与观测一致。另外,我们可以利用可观测量n_s和r与慢滚参数的关系,重构带导数非最小耦合的势函数。对于常数_Vη暴涨,我们重构出强阻尼极限下的势函数。对于快子暴涨,我们得到了暴涨期间快子场变化的下限,该下限由标量扰动的幅度和暴涨结束前的e指数数目决定。我们通过使用...  (本文共99页) 本文目录 | 阅读全文>>

重庆大学
重庆大学

LHC上重标量粒子的研究

粒子物理中的标准模型自创建以来,我们将所有已知的基本粒子进行了归类,它很好的描述了电磁相互作用、弱相互作用以及强相互作用。在2012年,欧洲核子研究中心(CERN)发现了标准模型(SM)中所预言的希格斯(Higgs)粒子之后,标准模型大厦的最后一块砖找到了。虽然标准模型与目前的宇宙学知识和对撞机实验数据并不冲突,但是标准模型理论本身还存在着许多无法解释的问题,有鉴于此,物理学家认为标准模型是一个电弱能标附近的“有效理论”。为了解决标准模型存在的诸多问题,许多新物理模型应运而生。并且有一些新物理模型中往往会有额外的标量粒子存在,它与标准模型Higgs有相同的自旋、宇称及量子数,只是具有更大的质量,且在一般情况下都与SMHiggs有混合效应。假设存在一个与 SM Higgs粒子有一定混合的标量粒子s,那么存在两个质量本征态,h1和和h2。如果将其中一个质量本征态h1定义为SM-likeHiggs,其质量为125GeV,则h2将是一个...  (本文共62页) 本文目录 | 阅读全文>>