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水平井密度测井影响因素的蒙特卡罗模拟研究

0引言在特殊的井眼环境和条件下研究水平井的测井响应及影响因素已经成为勘探和开发的重要课题[1]。水平井周围介质的非均匀性,井眼下侧的泥饼容易与沉淀在下侧的固体相混淆形成岩屑层;同时侵入剖面十分复杂,在以原生孔隙为主的地层中,垂直渗透率常高于水平渗透率,形成的侵入剖面是绕井轴的椭圆体[2~5]。其中水平井随钻过程中的密度测井受井眼尺寸、仪器和井壁间隙、泥浆比重(含氢量)、泥饼、岩屑、水垫、泥浆侵入等环境影响,弄清密度测井响应与影响因素的关系是进行水平井解释和评价的重要基础。利用蒙特卡罗方法(MCNP)建立相应的水平井计算模型研究水平井的密度测井响应及其环境因素对测井响应的影响。1计算模型及模拟处理方法计算模型如图1(a)所示,其中水平地层的尺寸为:长×宽×高=80 cm×70 cm×67 cm,井眼轴心线位于z=0处,直径为20 cm,且井眼充满泥浆;测井仪器贴下井壁,背部有伽马屏蔽体,仪器外壳直径为82 mm;伽马源位于仪器下端...  (本文共4页) 阅读全文>>

《石油物探》1988年01期
石油物探

利用中子与密度测井勘探天然气

一、兼容横向比例尺 井眼补偿中子测井(简称中子测井)读数是含氢指数。含氢指数定义为Icm‘物质的氢核数与相同体积淡水的氢核数之比,量纲用小数表示c补偿地层密度测井(简称密度测井)读数是体积密度。体积密度定义为物质的质量与该物质的体积之比,量纲用g/cm‘表示。 由于中子与密度测井读数的量纲完全不同,在测井数据采集或处理过程中,可以采用中子与密度测井孔隙度来刻度它们的兼容横向比例尺。 中子测井读数与中子测井孔隙度之间的关系是: H== 4N一十(1一十。)H。l(二)式中H——岂石含氢指数;H川——方解石含氢指数o fi。’——淡水含氢指数3 4N——岩石中子测井孔隙度。 在砂一泥岩剖面中,中子测井读数通常采用方解石与淡水刻度成中子测井孔隙度。方解百含氢指数几l=o,淡水含氢指数比’=1,代入(二)式,获得:绪IM 利用中子与密度测井勘探夫然气sl H=iN(2)~(说明:(2)式中符号的意义与(1)式相同,以下公式作相同处理。)...  (本文共14页) 阅读全文>>

《煤田地质与勘探》1992年05期
煤田地质与勘探

干孔密度测井实验分析

矿井钻孔测井是近几年发展起来的一种新的勘探技术,由于其在煤矿采前探测方面所起的独特作用,受到国内外普遍重视。在英国、德国、匈牙利等国,测井已成为一项重要的对采区异常体进行有效探测的采前勘探技术;国内煤炭科学研究总院西安分院也研制成功矿井防爆测井系统。在该项目研究过程,中,作为矿井测井的方法研究,并考虑矿井钻孔多为水平干孔的特殊条件,我们利用地面测井仪在模拟井群中进行了干孔密度测井的实验,为便于对比分析,同时也进行了同样条件下模拟井群的水孔测井实验。用了仪器贴壁测量方式,而且对源进行了45’角的准直,采用长短源距探测器接收散射伽马射线,源距分别为38、18em(图一)。 实验采用定向发射伽马射线的密度测井探管,输出信号从跟随器直接引入单道脉冲信号放大器,通过定标器定时读取数值。探管参数及测试条件如下: 颐屏蔽休探侧器电缆1实验原理与实验条件 考虑到矿井钻孔以水平孔为主,因而采┌─────┬───┐│Ir! │匀认产│├─────┼...  (本文共5页) 阅读全文>>

《西部探矿工程》2017年05期
西部探矿工程

用声波时差代替密度测井的实际应用

在实际测井过程中经常由于钻孔坍塌、掉块而将带有放射源的测井探管卡进钻孔无法处理,造成大量的人力、财力损失,处理不上来还使环境遭受严重污染。因此在有严重坍塌或掉块的钻孔内用其他测井方法代替安装放射源的密度测井来解释煤层的深度和厚度有很重要的现实意义。1原理密度测井也叫散射伽马测井,在探管的底部加装一只放射源,放射源放出伽马射线进入地层,与地层中岩石原子的外围电子相碰撞,碰撞的结果,一部分伽马射线被地层吸收,另一部分散射回来被探管接受。地层密度越高,被吸收的伽马射线越多,探管接收的散射伽马越少;反之,地层密度越低,被吸收的伽马射线越少,探管接收的散射伽马越多。声波时差测井测量的是探管上下2个接收器之间地层的声波到达时间差。声速的大小和岩层密度密切相关,一般情况下,密度越高,声速越快,声波时差越小(如灰岩);密度越低,声速越慢,声波时差越大(如煤层),因此,声波时差测井某种程度上来说可以代替密度测井。2实际应用某勘探区共布置3个钻孔,...  (本文共2页) 阅读全文>>

《江汉石油学院学报》1980年00期
江汉石油学院学报

密度测井的理论与实践

密度测井是确定地层孔隙度,判别岩性的主要方法之一。密度侧井的物理基础是光子和物质作用时产生的康普屯效应。文章将讨论光子在发生康普屯散射时的微观过程,密度侧井的基本方程和补偿方程,并介绍若干实验结果。一、光子在散射过程中波长的改变 在观察康普屯散射现象时,必须假定把幅射当作只有粒子的性质,即光子不仅具有能量,而且具有一定的动量,它的行为像一个运动着的球,光子与电子的碰撞如同两个小球的弹性碰撞,伴随着能蟹与动量的交换。在这样的假定下可以容易地推算出一个光子和一个自由电子碰撞时,光子波长改变的公式【1〕。如图一所示,电子e原来是静止的。频率为v。的光子沿x轴前进,具有能量hv。(h一普克常数)和动量h,。/c(c一光速),和电子碰撞后沿甲角方向散{射,这时它的能量变为hv,动量变为hv/c。而能量为m。。2,动量为零的电子则朝“角方“飞去,这时它的能量变为二一动量变为二v.。二二。‘之不子为电子的质篮,。。为电子的“静”质量,v为碰撞...  (本文共8页) 阅读全文>>

《测井技术》1980年05期
测井技术

密度测井的理论与实践

密度测井是确定地层孔隙度,判别岩性的主要方法之一。密度测井的物理基础是光子和物质作用时产生的康普顿效应。本文讨论光子在发生康普顿散射时的微观过程、密度测井的基本方程和补偿方程,并介绍若干实验结果。 一、光子在散射过程中波长的改变 在观察康普顿散射现象时,必须假定幅射只有粒子的性质,即光子不仅具有能量,而且具有一定的动量。它好像一个运动着的球,光子与电子的碰撞如同两个小球的弹性碰撞,伴随着能量与动量的交换。在这种假定下可以推算出一个光子和一个自由电子碰撞时,光子波长改变的公式(工)。如图1所示,电子e原来是静止的;频率为,。的光子沿z轴前进,具有能量hv。(h为普朗克常数)和动量五、。/c(c为光速),1它和电子碰撞后沿甲角方向散射,这时它的能量变为h,,动量变为hv/e;而能量为m。c,,动量为零的电子朝0角方向飞出,它的能量变为m护,动量变为mv,m=m。/了1一(v2/cZ)为电子的质量,m。为电子的静止质量,v为碰撞后的速...  (本文共8页) 阅读全文>>