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Nb_3Sn声子谱随温度变化的数值计算

一 已f 孝 、 _J I 口 过渡元素Nb或V与半导体材料sn,Ge和si等构成的A—15化合物由于具有较高的超导转变温度,一真为人们注意.实验上发现在低温下这类化合物有很多奇异现象n,.为了解释这些现象掌握其运动规律,不少人从量子力学第一性原理提出了各种关于A—15化合物的品格动力学理论‘。叫’.这些理论各自在不同的程度上能解释部分实验结果.但往往顾此失彼,每个理论都有些不能解释的现象. 按一般的品格动力学理论,在简谐近似下归结为求解动力学方柙 乏二D嚣(矗)“;(矗)一c。。(矗)“:(矗) (1) Ⅱ8其中,D嚣(矗)是动力学矩阵,D嚣(晟)一∑D0;。”r小‘吨扩R。一’ f(2)D0;”是力常数矩阵,它由晶体势能的二阶导数得到. R㈨表示z原胞中m原子的位置矢量.不同的理论在于对晶体势能作不同处理,或者说,以不同的途径得到动力学矩阵. 从第一性原理出发的理论,首先总是提出一个关于电子与格点相互作用的势模型以及电子在晶...  (本文共8页) 阅读全文>>

《激光与光电子学进展》1986年08期
激光与光电子学进展

晶体及分子激光光谱中的无声子谱线

固态基质中杂质原子、离子和分子光谱中的无声子谱线是晶体物理和分子物理中一种有趣的现象,这种现象首先在信息光学,也可能在光化学中有着巨大的实际应用前景。 低温下的无声子谱线,特别是纯电子跃迁的无声子谱线非常窄,且具有较大的峰值强度,因而在光谱研究中能够得到非常高的灵敏度和选择性,也开拓了对物质进行光化学作用的可能性。 目前,在苏联和其它一些国家的许多实验室中都在研究光学无声子谱线。但是,应该特别强调的是对于在建立和发展这一研究领域的所有决定性阶段中,苏联科学工作者都处于勿容置疑的领先地位。基辅、列宁格勒和塔尔杜山的理论工作者首先建立和发展了无声子谱线的理论。采用激光光谱学方法所发展的大分子无声子谱线的实验研究,己达到允许不受无声子谱线巨大非均匀增宽影响的高水平。相应的工作己在苏联科学院光谱研究所和爱沙尼亚科学院物理研究所(塔尔杜)中进行。关于微微秒光脉冲的光化学记录和在此基础上发展起来的快速过程的光谱一时间全息术目前则只有爱沙尼亚...  (本文共6页) 阅读全文>>

《物理学报》1988年01期
物理学报

Ge_(1-x)Si_x混晶声子谱

一、 弓l 言 半导体混晶振动谱的研究近年来有了很大的发展.这一方面是因为在许多实际应甩方面,人们愈来愈多地使用混晶材料,因而愈来愈有必要研究混晶的声子振动及其对混晶各种物理性质的影响;另一方面,混晶在理论研究上也颇具特殊意义,在许多物理概念和现象方面,混晶是从完全理想的单晶到完全无序的非晶态固体之间的桥梁.就晶格振动谱的研究而言,人们可以预期,随着组分参数的连续变化,某些定域化的振动模是如何形成、扩展和发育成为振动带模的. 混晶是一类结构有序,组分无序的固体.如Ge,一。st混晶系统中,除了组分参数x的约束外,每个格点上可以置锗原子也可以置硅原子,这样的结构显然不具有实空间的平移不变性.迄今已发展有多种实空间的数值计算方法Ⅲ,Recursion方法是其中之一.我们曾用此法成功地计算了微掺杂晶体中替位式杂质和填隙式杂质的声子谱乜’. Sinai等人b一’也用Recursion方法计算了混晶的声子谱. 由于混晶的态密度是各种原子构...  (本文共5页) 阅读全文>>

《中国核科技报告》1988年S2期
中国核科技报告

非晶态超导体的Tc、2△_0/K_BT_C和声子谱参量

非晶态超导体的Tc、2△_0/K_BT_C和声子谱参量@曹效文$中国科学院等离子体物理研究所!合肥超导体;;非过渡金属非晶态超导体;;超导参量;;声子谱参量;;霍尔系数分析研究了非过渡金属非晶态超导体的超导参量T_C、2Δ_0和声子谱参量λ、、与霍耳系数R_H之间,以及T_C与声子谱参量ω_0和/ω_0之间的关系,发现,在R_H=-3.5~-4.0×10~(-11)m~3/AS范围内同时存在着...  (本文共1页) 阅读全文>>

《物理学报》1989年06期
物理学报

Si(111)理想、弛豫及2×1重构表面的声子谱研究

表而的许多物理过程都与表面振动有关.关于表面声子谱的细致研究,对清洁及吸跗表面的扩散、相变,吸附、脱附及原子与分子和丧而的相互作用等动力学过程的研究是非常需要的;对表面的能量转移及耗散的定量研究也是必不可少的.而且,与吸附物相联系的振动模式的频率可提供表面与吸附物间的键合、吸附粒子的几何位置以及表面上相邻原子或分子间耦合等方面的信息. 近些年来,随着实验技术的发展有了一些可信的表面声子色散曲线;并可预期不久就会出现更多的实验测量.因此很需要理论对这些实验结果作出适当解释并提供对表面上原子结构及原子问相互作用力的性质的了解. 晶体表面的声子色散曲线可以通过解诸如平板或半无限固体的振动模式而得.早期的计算用Lennard一.Jones势描述原子问的作用u’.近期的研究大都使用由拟合测量所得的体声子色散曲线而导出的较真实的力常数,并结合一些表面力常数的经验谰节来得出表面模式的实验频率妇’’.但是,由此定出的表面力常数的变化对拟合体声子...  (本文共9页) 阅读全文>>

《厦门大学学报(自然科学版)》1989年03期
厦门大学学报(自然科学版)

氯化钾晶体声子谱的唯象计算

虽然自1 97。年以来采用冻结声子的总能差方法以及逆介电函数方法从第一原理计算品体声子潜有显著进展[11,但大量的实际计算中仍采用唯象方法.碱金属卤化物声子谱的计算,大多以离子间相互作用二体对势为出发点【2,,1.这类计算需先经拟合定出二体对势的势参数,再由对势计算离子间力常数,从而求得声子谱.木文中采用一种较为直接的方法,即通过拟合实验弹性系数确定离子门相互作用力常数,再由力常数计算声子谱。在确之力常数时,针对碱金属卤化物的具体特点,作了合理的近似.计算声子浩时计入长程库仑作用与多体修正。1理论与计算方法 在绝热与谐和近似下,声子谱可通过解以下久期方程求得I月卫阵,(扁)一aa,一(苏!一。。”(动一子箫菩’”灿·j’;.‘(1)这里(2)为动力学矩阵,而 ~J‘啸)一(杯狐)(3)为力常数矩阵. 上述毋为离子间相互作用势,衣矛(:’,)一户(4)为格点“’,·‘’与格点“,”的相ha置,武止)=2(泛)一双止)为格点。‘,·...  (本文共5页) 阅读全文>>