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电荷所受的第四种力与A—B效应的新解释

1 引言 带电粒子在磁感应强度为零,(B—O,)但矢势不为零(A≠0,)的区域内运动时,有可能受到矢势场直接给予的一种新型力的作用,这种观点是与当前物理观念矛盾的,但它的存在确实是铁的事实,使人们不得不承认它。通常情况下带电粒子只可能受到三种力作用,第一种是洛伦兹力: F—qv×B (1)B—VxA,它是由矢势的旋度产生的。是A的空间涡旋性所致。第二种力是磁场随时问变化(或者说矢势随时间变化)产生涡旋电场,电荷要受这种场的作用 F涡一qE涡一~q警 (2) (3)姆指出过如下上会产生强弱很小的长螺线半径为rfl。它涪陵师专学报(自然科学版)第13卷B—B(r)』地州ez rr。.…f嘉ee一。A::A(r)::J 2“。。。。。 ‘ 、‘。 【嘉e。 rr。 【丽e。 。。。e。.ee是以螺线管中心为原点的柱坐标单位矢。t、为螺线管单位长度的匝数。I为电流强度。若螺线管通电之前在屏上出现稳定的电子双缝干涉花样。若t≠O时将螺线管...  (本文共9页) 阅读全文>>

《广西物理》1960年10期
广西物理

高速带电粒子辐射的经典行为

高速带电粒子辐射的经典行为易慧先,文盛乐(湖南师大物理系长沙)摘要给出了以任意速度运动的带电粒子辐射功率的严格表达式及做准周期运动时的辐射阻尼力公式,论证了在无外力作用时,有辐射行为的带电粒子不可能做速度和加速度能复原值的周期(或准周期)运动,得到了辐射粒子做直线运动时速度随时间的变化关系。关键词辐射,速度,经典行为1.引言以任意速度运动的带电粒子辐射一直是电磁理论中的一个重要问题。不少文献对此都有过不同程度的讨论(例如文献[1—4」)。辐射电磁场既然能脱离源而运动,就必然对源产生反作用力,即辐射阻尼力ss,它与外力户共同作用于场源。若场源为静质量为m,电量为e的粒子.则其运动方程为只要给出了外力巨,上述方程一般不难求解。可是,当不存在外力时,由(1)式却得出违反客观事实的“奔离解”(见后)。对此,人们曾提出过各种解释和修正方案,但总不尽人意。本文将以普遍情况出发,在经典范围内,直接给出粒子的符合实际的行为结论。2.以任意速度运...  (本文共5页) 阅读全文>>

《同济大学学报(自然科学版)》1960年10期
同济大学学报(自然科学版)

经典带电粒子的自由能和态方程

经典带电粒子的自由能和态方程张志飞,章豫梅(同济大学物理系,上海,200092)摘要通过修改集团展开积分,求解了三维经典带电粒子在一个均匀背景中处于热平衡态时的自白能和态方程,文中收集了部分多环图形,从而得到了比环图形更进一步近似的自由能和态方程.关键词平衡态统计力学;态方程;等离子体中国法分类号O463梅耶和他的合作者通过集团积分展开理论研究了有相互作用的实际气体的热平衡行为,之所以能这么做,是因为实际气体中的相互作用是短程相互作用,存在一长度量纲的参量.而对于带电粒子,由于库仑力的长程作用性质,梅耶的理论不能直接应用,因此我们必须修改梅耶理论,以讨论等离子体的态方程.传统的环图形近似给出三维电子的态方程及屏蔽长度,但这只是最低阶近似,对于不是太小的密度需考虑更高阶段的近似.现简要回顾梅耶集团展开理论和环图形近似,并介绍多环近似下的高阶修正.1梅耶集团展开理论和环图形近似下的自由能介绍如何利用巨配分函数的集团积分展开方法,求实...  (本文共5页) 阅读全文>>

《物理学报》1996年05期
物理学报

质谱仪中带电粒子运动的双波描述

1弓言一个波函数可以描述单个粒子或者认为它只能描述系综仍是个议而未决的问题厂」.近年来量子力学的经典极限研究有力地支持后一种观点[’一‘j这一点本文的最后还有说明.考察一个具某一能量带电粒子在质谱仪中的运动.这粒子于何时何地进入和离开磁场?传统量子力学对这一问题无法回答.即使对质量和动能都很大的准经典粒子,用普通的量子力学方法也无法回答.原因是一个波函数包含的信息量太少,它不足以完整回答单个粒子的运动问题.双波量子理论就是为了弥补传统量子力学的这一缺欠而提出来的.双波理论假设单个粒子的状态由满足同一个薛定愕方程的两个波函数共同表示,这样就克服了一个波函数信息量不够的困难.这一假设已很好地应用于自由粒子[川,束缚体系[思,*1,转子和自旋[‘口,’‘],均匀电场和磁场中带电粒子的运动I‘*,‘*],散射[l翼],跃迁厂5]以及量子光学[“一‘...  (本文共9页) 阅读全文>>

《广西物理》1960年10期
广西物理

运动带电粒子间的相互作用

运动带电粒子间的相互作用邓小玖(合肥工业大学合肥)众所周知,运动电荷之间如果只考虑洛仑兹力,牛顿第三定律一般不成立。然而若引进带电粒子在外磁场中的总动量户一mG十a二,其中q二为被运动带电粒子带动的电磁场的动量’‘’,则广义力满足牛顿第三定律。如此处理可使运动带电粒子之间的相互作用的物理图象直观明了。设带电粒子的动量分别为户;、户。,则由文献‘’‘知:利用关系式当S—一时,面积分趋向于零,所以将(2)、(3)代入(1)式得:若定义广义力:则由(4)、(5)、(6)式可见:即带电粒子所受的广义力满足牛顿第三定律。本文讨论的是带电粒子辐射可以忽略的情况,当带电粒子存在电磁辐射时,(7)式一般也不再成立。通过本文的分析可知,带电粒子所受的广...  (本文共2页) 阅读全文>>

《昆明师专学报》1996年S1期
昆明师专学报

带电粒子在非均匀磁场——磁瓶中的运动

l引言瓶形轴对称磁场对运动的带电粒子会形成陷阶,当进入磁瓶中的带电粒子呈螺线形运动达到磁瓶两端的瓶颈处强磁场区时,受到反射作用而逆转,于是只能在磁瓶内往返地作螺线形运动,这种情况可由图1b)定性说明〔’二设带电粒子以右螺旋方式向右运动,当它位于瓶中心的左端时受到的洛仑兹力有一向右的分量,则产生指向瓶中心方向的加速度.而当它运动到右端时,所受洛仑兹力有向左的分量,迫使其速度的轴向分量减小,NB/rarfi、;J_~~\\I//HN.。;_、;_。(a)()图回带电粒子在磁瓶内往返作螺线运动b)和VanAlien辐射带(b)并最终导致反向以左螺旋方式向左运动如此下去就形成了在瓶形陷阶中的往返运动.在地球上空的地磁场就类似于这样的瓶磁形磁场(见图1(b》,宇宙射线中的电子和质子陷落其中就形成了VanAlien辐射带.由于磁瓶磁场分布的不均匀性,带电粒子在其中的运动情况用解析的方法难以得到精确的解析解,下面我们首先建立一个轴对称的瓶形磁...  (本文共3页) 阅读全文>>