分享到:

关于叶轮机械非径向计算站的S_2流面气动计算主方程的讨论

在叶轮机械的S:流面的气动计算中,当计算站取在叶列间隙内的非径向计算站时,1974年He比e山gton使用了下面的方程(见[11的(30)式):上互一二里红丁‘l一识)r互、p ayl一M粼L’一\dzZ娜1 atanZ吞tan口2 ay(S‘”“+,二scos。)}+不皿-。(卜、;)eos。+M己tan“sin sJ r、上一似,/(1) 使用的(y,z)坐标系及角度6和占的定义如图(l)所示.** 文献〔21曾对(l)式的正确性表示了异议. 本文从任意曲线坐标的叶轮机械三元流动基本方程。,出发,导出了使用图(l)所示的(夕,:,甲)坐标系的对52流面进行计算的夕向运动方程.且证明了①式是正确的.通过转换,指出了这里导出的主方程(9)和文献[2]的(11)式是一致的.’图l(均式所选用的(y,z)坐标系 少向运动方程的推导采用任意曲线坐标的S:流面的连续方程和运动方程为阁:工程热物理学报卷238、夕、夕、,了今︸,j 4.护...  (本文共6页) 阅读全文>>

《高能物理与核物理》1979年04期
高能物理与核物理

耦合系统的主方程(Ⅰ)

一、引言 自从Nakajima日’和zwanzi梦〕引人了投影算符方法后,人们广泛地应用它来推导主方程.这个方法能把我们所研究的系统的自由度“一分为二”,即分为“有关”与“无关”两部分,并把“无关”部分消除,剩下“有关”部分,成为一个闭合的主方程.对于孤立系统,应用这种投影算符方法时,常常把密度算符在某一表象中的非对角元部分看做“无关”部分,而把对角元部分看做“有关”部分.对于藕合系统(开放系统),总是把其中一个子系统看做无限大热源,把它当做“无关”部分.但是对于许多问题,特别是原子核中的问题,相互藕合的子系统必须同等看待,不能把其中一个看做热源.最近will产等人针对量子光学问题发展了与时间有关的投影算符方法(过去的投影算符是与时间“无关”的),可以把藕合子系统的自由度都不看做“无关”的,只是把它们之间的相互作用所引起的关联看做“无关”的‘这种方法可以把藕合子系统同等看待,因此比过去所用的投影算符方法更具有普遍性,可以自然地包...  (本文共10页) 阅读全文>>

《固体电子学研究与进展》2007年01期
固体电子学研究与进展

基于主方程单电子晶体管模拟新方法

1引言单电子晶体管(SET)被认为是制造下一代低功耗、高密度超大规模集成电路理想的基本器件,因为这种晶体管工作仅需要很少的电子,所以具有极低的功耗和极高的开关速度。单电子晶体管不仅在高灵敏度电荷的测量方面有着别的器件无法比拟的优越性,且在数字电路方面有望开发GT级的随机存储器,因此19世纪90年代,国内外许多学者对由单电子晶体管构成的电路与系统的研究投入极大的热情,并取得相当大的进展。对单电子晶体管研究,首先要研究单电子晶体管的V-I特性,国外建立许多单电子晶体管模型,如主方程法[1,5]、分析模型[2]、半分析模型[3]、单电子晶体管SP ICE模型[4,6]。相应的单电子晶体管的仿真研究上,国内外开发了许多单电子晶体管仿真软件[9],如基于直接解主方程法仿真软件SETTRAN S、SENECA和基于蒙特卡罗法MOSES,SIMON、上海交大开发的单电子器件和电路模拟程序[7](SJTU-NANO-M CSEDC)。解主方程方...  (本文共6页) 阅读全文>>

《复旦学报(自然科学版)》1988年03期
复旦学报(自然科学版)

用大参量展开法解Schlgl模型的主方程

1972年,E Schi6gl【1,提出了一种可能出现非平衡相变的三分子反应模型: A+2x续纽3x .x二丛丑(1)反应(1)说明从反应物A到生成物B的过程中,先形成具有自催化功能的中间产物X.反应速率常数人,人,人,礼都是温度、压力、分子质量和几何构型、反应活化能的函数,在恒定的反应条件下都可当作常量来处理,A,B的分子数或相应的分子数密度。,b是由实验设备调节的可变外参量.文献〔2~4]证明,当反应达到细致平衡时,a,b的比值为(2)正一,苗 一一b一a如果限定b为常数,调节唯一的外参量a,并使。从远离平衡值开始,沿着约束关系ba希i希。2希全a,3希:瓦一27奋盆瓦(3)不断增大,直到a大到ba正,希a9正:人(4)时,就可得到由a的涨落而引起x的分子数的涨落放大作用偷出现非平衡相变t’j. 在以上条件下,反应(1)的中间产物X的分子数N为唯一的随机变量.设反应系统的总体积为V,则可以导出相应的非线性生灭过程的主方程[4...  (本文共6页) 阅读全文>>

《大学物理》1989年11期
大学物理

主方程与H定理

一、从马尔可夫过程导出主方程 [1] 讨论离散随机变量M(t)描写的物理系统,其概率分布为: P1(m1,t1)=随机变量M (t)在t1时刻取值m1的概率; P2 (m1, t1; m2, t2)=随机变量 M(t)在 t1时刻取值m1;、在 t2时刻取值 m2的联合概率;其中 t1P;k,t)=7{丹k,n)P,h,t)一Vk,m) PI fo, t) }证明如下:先定义单位时间的跃迁概率即1态吻他态) V佃l,比卜1讪a札℃L勺子L玉兰上 一”“”A一动矿现用 ()式来计算P; (n,tZ)的时间导数,为此,记ti一矿,tZ—t十A矿,则以)式改写为PI炳,‘”A’卜Z PIkl,’)PI 11…,叫 ny, t十八t) 《l由时间导数的定义: 0P:N,矿)_:。_P;W,t+At)一P;N.矿) ~rtllni :----- o!A_0Ar-z。;。1,t小。。丑L喝上卫士【A1j尘土生) ()因此要计算P;.;风,t...  (本文共3页) 阅读全文>>

吉林大学
吉林大学

主方程方法在开放量子系统动力学中的若干应用

由于人们迫切需要将量子技术投入到实际应用中去,使得开放量子系统的相关研究受到了学术界乃至工业界越来越多的重视。然而开放量子系统不可避免地会与其所处的环境发生相互作用,这直接导致量子特性很难得到长时间的保持,最终系统会退化为一个不具有量子特征的经典系统。我们将这种系统失去量子特性的现象称为量子退相干。量子退相干现象成为了量子技术实际应用中的一大障碍。因此在开放量子系统动力学的有关研究中,如何抑制系统的量子退相干行为一直是一个有待解决的问题。在量子开放系统领域的探索中,量子主方程方法始终是一个强有力的研究工具。主方程的核心是通过部分求迹约去环境的自由度,从而得到只包含量子系统自由度的动力学方程。在本论文中我们主要使用主方程方法来研究开放量子系统的动力学行为。我们研究了耗散Jaynes-Cummings(JC)模型的动力学行为。我们知道对于一个光场初态为相干态的JC模型,其原子布居数反转具有“塌缩与回复”的非经典现象。而在考虑谐振腔存...  (本文共60页) 本文目录 | 阅读全文>>