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单脉冲雷达信号的频城误差修正

立义爪. 引言 信号Ae’略’,(其中A为信号幅度,伞是随机相位)以如下的形式出现在单脉冲各个信道中〔2〕:一△=Aejll= I叉二A‘ei、「(A。5 in中)e“=(A么cos中)e’4’(la)(lb)式中:A二A。si神 IA‘=A。eos小 小=(竿,s,no8是单脉冲角度,s为天线间距, (le) (ld) (2)人是波长。字母右上角的小撇表示和信道参量。完全对 I称的系统,A。=A。,中尹二冲,在这种特殊情况下, tg小二△/习 这样,单脉冲角度a能够从比值△/习中求出。分量也与和及差信道一样,都是不平衡的。因此, (3)然而这是理想化的,实际上,同相及正交不j月(la)—(ld)式,而用A=A。5 in中〔eos(冲+甲)+jasin(冲+甲+日)〕+a+jb习=A。。05中〔eos(冲+(I)‘)+ja‘,in(中+甲尹+日‘)〕+a‘+jb‘(4a)(4b) a是差信道中I与Q分量间的幅度不平衡系数。日是差...  (本文共10页) 阅读全文>>

《现代防御技术》1988年06期
现代防御技术

以单脉冲雷达对海上低仰角目标进行准确跟踪

引宫 当以单脉冲雷达跟踪仰角大约小于一个波宽目标时,雷达系统“看见”目标及其影象并试图使分成信号为零。雷达或是在一中间位置振荡或是明显随机地在超越水平线大约一个波宽角度上振荡。在这些条件下雷达因此会丢失目标跟踪。 多路径存在条件下单脉冲雷达性能分析 除非方位和俯仰跟踪通道中存在交叉干扰,否则忽略方位跟踪误差这里只考虑俯仰通道跟踪误差。多路径存在条件下从传统的单脉冲雷达可得的万和△通道两倍信号是来自如图1┌────┬──┬─┐│--{\ │ │\ ││乏试、 │ │ ││ 、│ │ │└────┴┬─┼─┤ │ │ │ └─┴─┘图1刃和△多路径矢孟一24一所示贡献于直射和反射路径的刃,和△,信号结果。召和△相位上不同相。 传统单脉冲处理过程中相位探测器输出产生的误差信号是△,在刃,上的投影。从图1简单的三角法分析可得:刃‘么‘+A’万‘△,十Ac叨功(万d△.十刃‘△d)刃‘’+A’刃‘’+ZA刃‘刃‘c朋功(1》正视闭环工作过...  (本文共5页) 阅读全文>>

《遥感技术动态》1989年03期
遥感技术动态

单脉冲雷达测量日本中部Kuranosuke地下冰及多年雪原的内部结构

1.前言 位于日本北部山地的Ta teyam山(3015米),冬季雪积累量为15米,夏季雪消融量也大致相同。人们知道,在粒雪融化后每几年就出现一次类似冰河竖坑的垂直洞.yashida等(1983)对这些竖洞作过详细的研究,认为过去在该雪原中曾有过裂隙或裂缝。 目前的工作侧重于这一雪原的内部结构及底部地形,以便于了解它的形成机制. 2.多年冰结构的直接观测 1979年10月M.yoshdd曾置身于一个竖洞,观测了多年冰层和粒度(图1)。图第3期〔日〕单脉冲雷达测量日本中部K oranos妞ke地下冰及多年雪原的内部结构一63巨睡比峨 雪·l.昌门.反厂·腑D(mm万略20一40班奚暮2。‘ 图1 Kuranosuke为雪原地形图 1一头测量线A~FI:·线终端J、L、y:为垂图2,为冰层和粒度翻面直洞P:山麓堆积层M:为冰硕末端W:斗壁2(a)表示该洞的垂直横剖面和冰层。该洞深g米.界面的斜度变化于表面的1。’和底部附近的3。’之...  (本文共4页) 阅读全文>>

《现代防御技术》1989年04期
现代防御技术

具有和通道限幅的单脉冲雷达角精度的严格分析

引言 本文分析了非线性单脉冲结构以便求得它的角跟踪精度。假定系统是幅度比较和—差型单脉冲,在角误差鉴别器前存在由理想限幅器引起的非线性。 图1示出了该系统的方框图,除限幅器外,该系统恒等于文献〔1〕的“系统1”,因此,我们将使用文献仁1」中相同的符号。实际上,用饱和的和通道输入到相位鉴别器,可以合并限幅器和角误差鉴别器(价鉴别器)。┌───────┐ ┌──┐┌──┐ ┌───┐│窃 │ │嘴 ││淞器│ │·沙. ││刻 │ └──┘└──┘ └───┘│卜 │ ┌──┐│ 十 │ │舫〔││名戈忿 │ └──┘│‘袱 │ ┌──┐ ┌───┐ ┌───┐│ 一│ │中擂│ │、翻 │ │限嘛 ││ │ │ │ ├───┤ │ ││ │ │ │ │肤人动│ │ │└───────┘ └──┘ └───┘ └───┘ ┌───┐ │发射视│ └───┘图1具有和通道限幅器的和差单脉冲接收机的方框图信号e:(t)和e‘(t)是〔‘...  (本文共5页) 阅读全文>>

《现代雷达》1989年05期
现代雷达

在频域上对单脉冲雷达信号进行误差修正

l官!古.甲l口 信号A。树以下列形式出现在各个单脉冲通道中工“〕,这里,火为信号幅度,幸为任意相位: △=AexP(声中)=(A。sin小)exp(挤协) (la) 艺=A/exp(7对,尸)=(A石eos小) ·exp(夕冲‘)门}〕)式中,A二A。5 in小A‘二A石cos小t le)(la)而 小“(二S/入)5 ino(2)0为单脉冲角.5为天线间距,而久为波长。式中用“/”表示与刃通道有夫的任何量。对一个理想平衡的系统来说.刀么=且。和冲’=冲。在这种特殊情况下, tan小二么/三(3)因此,单脉冲角0可以由比值A/卫来进行估算。 这是理想的情况。实际_L,}司相与正交分量之间及和差通道之间是不平衡的。因 100此,式(za)一(ld)由下列式子来取代: A=A。5 in小〔eos(冲+印) +jasin(小+甲+日)〕+a+ib (4a) 叉二A右。05小〔eos(邓+甲,) +ja,5 in(小+甲‘+日尹)〕+...  (本文共7页) 阅读全文>>

南京理工大学
南京理工大学

3mm波段高分辨力单脉冲雷达技术研究

随着雷达技术的发展及探测目标背景的复杂性,对目标要求了解的信息也越来越多,不仅要获得目标的距离信息,而且还要获得目标的角度信息,以便进行准确的跟踪和定位。毫米波高分辨技术的发展为精确制导提供了更多的目标信息,而单脉冲技术本身的高精度测角能力更是增加了雷达对目标的定位功能。论文首先从研究的目的和意义入手,分析了国内外发展动态,探讨了单脉冲测角方法、高分辨力信号的特点等。从天线馈源的位置坐标关系研究了双平面振幅和差式单脉冲雷达系统及通道不一致性对跟踪性能的影响,介绍了单脉冲雷达角误差提取的方法,并分析了其测角精度。在高分辨力信号分析中,将扩充的Prony算法应用到频率步进体制的雷达中,得到较为精确的目标信息,克服了直接采用IDFT合成高分辨距离像的一些缺点。相应的建模分析和实验仿真,说明了该算法的优越性。接着,论文结合科研任务的需要,研究了频率步进高分辨力雷达。在分析频率步进高分辨力雷达系统性能参数的基础上,完成了频率步进雷达与调频...  (本文共138页) 本文目录 | 阅读全文>>