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计算并矢格林函数的分布理论法 Ⅰ.圆柱波导及谐振腔

一、并矢格林函数G。(川R,)及场分布我们已知由电流源激励的电场可以用并矢格林函数瓦(习砂)「‘”表示为一一一r二二二一_一_E(大)“一j。拌JG·(R IR‘)’I(R‘)d“‘(1)要得到上述积分的正确结果, 从熟悉的麦克斯韦方程必须找出G。(酬R产)的完整解答。V xH二I+夕。任E甲xE二一声.升H}(2)出发,客易得到翌‘丫‘含兮七一,“‘住飞VXVX月一尤‘月“V又lk么=。“那任为了解上述边值问题,我们引入电型并矢格林函数瓦(习矛)和磁型并矢格林函数G二(R!R,),其定义为甲又V xG产(R‘}R,)一无ZG。(R!R,)二16(R一R,(4J)华南工学院学报8卷八:二:一_,xGe(R}R,)==o在壁上(4b)上壁在v x V xG,(天!R,)一七zG。(R!R产)= 八二二二一- 几.Gm(五}R,)=o 八:二:-一 ”x V xG,(R}R,)二0V xl占(R一R,)(sa)(sb)式中I为单位并...  (本文共11页) 阅读全文>>

《科学通报》1981年06期
科学通报

计算并矢格林函数的分布理论法圆柱波导及谐振腔

本文用分布理论法计算圆柱波导及谐振腔的并矢格林函数.在无源情况各场的表示式中,要附加上一项才给出一般情况下场分布的完整表示式;本文就圆柱波导情形计算出这一附加项. 注意到分布理论中几个关系式,本文用亥姆霍兹方程的标量特征函数,获得圆柱波导及谐振腔并矢格林函数的完整解答[l.zj. 1.并矢格林函数‘。(反1反‘)及场分布 我们已知由电流源激励的电场可以用并矢格林函数舀。(反】反’)〔31表示为 ‘(”)一,功;{云·(“,”,)·,(‘,)、一(l)、少、产、少、、户 a,匕a .b,‘,‘一‘,jZr、了、了.、了‘、要得到上述积分的正确结果,必须找出最(反}反‘)的完整解答. 我们知道电型并矢格林函数氏(反1反’)和磁型并矢格林函数舀戚反1反‘)定义为 甲X vX舀。(反j反’)一反,吞。(尺】反‘)~厉。(反}反‘), 分x氏(反lr)一。在壁上和 甲又vX云试反1户)一甲云。(反】反,)~v又了。(反一冕)‘·云,(反}...  (本文共5页) 阅读全文>>

《华南工学院学报》1981年01期
华南工学院学报

计算并矢格林函数的分布理论法——Ⅱ.椭圆柱波导及谐振腔

引言我们知道,用并矢格林函数计算场,其表示式为若(了)二一加·!瓦(面矛,·几厂,蒯(1)其中G。(R}R尹)是电型并矢格林函数〔“’。电型并矢格林函数求解比磁型并矢格林函数复杂,且按定义有 V xV又吼(R}R,)一kZG。(R}R,)二I占(R一R,)(Za):XG尸(R}R,)=0在壁上(Zb)V X V xG,(R}R,)一kZG,(R}尺,)二V xl占(R一R,)(3a),:·G。(R{R,)在壁上(3b)、.‘、尸才..户 n”n︸ 一一一一。xV又G二(R IR,V xGe(R}R,)=G二(R!R,)(4)kZ口。(R IR,=V XG。(R IR,)一I省(R一R,)(5)华南工学院学报9卷所以先求解G。(R}R,),再籍(5)式求解G。(R}R‘)。矩形波导、圆柱波导的Ge(R}R,)用分布理论法已分别有文献进行了计算〔‘’‘“’。本文就椭圆柱波导及谱振腔进行计算。二、椭圆柱波导并矢格林函数瓦(厂,扔的计算...  (本文共13页) 阅读全文>>

《微波学报》1996年02期
微波学报

介质加载圆柱腔的并矢格林函数

一、引 言 并矢格林函数是将麦克斯韦方程变成积分方程的主要方法。在规则边界条件下可以用Ohm一.Rayleigh法求出其并矢格林函数口]。但对于一些如介质加载系统、分层介质系统、复合系统等比较复杂的系统,由于矢量波函数M、Ⅳ难以确定,求并矢格林函数的工作十分困难和复杂。用标量格林函数求解并矢格林函数的方法可以有效地解决这一问题[2],但文献[2]的方法只适合于求解旋量场的并矢格林函数,不适合于求解无旋场的并矢格林函数。本文首先利用Ohm—Rayleigh法求出了介质加载圆柱腔的标量格林函数;然后,利用并矢格林函数构造法导出了介质加载圆柱腔的磁型并矢格林函数;最后,利用Gm法导出了其电型并矢格林函数。122徽 波 学 报1996年6月二、介质加载圆柱腔的格林函数 介质加载圆柱腔的纵截面如图1所示。设与TM模对应的格林函数为G_(,,,’),与TE模对应的格林函数为G。(,,,’)。根据其结构将它分为二个区域:空气域1(r≤口,0≤...  (本文共6页) 阅读全文>>

《电波科学学报》1993年03期
电波科学学报

含源手征介质圆柱区域的并矢格林函数和应用

1. 引 言第3期李饱等:含源手征介质圈柱区域的并夫格林函数和应用89 在1990年,N.Enghet。等人〔,〕首次给出了球坐标系中全手征介质空间的并矢格林函数本征展开式,并且分析了位于手征介质球内点偶极子的辐射特性;A.Lakhtakia等人也分析了位于手征介质球中心处点偶极天线的辐射特性田.最近,K.Chittayil等人〔,〕还研究了位于不同手征介质中的手征介质圆柱对人射电磁波的散射特性. 本文基于作者给出的柱坐标系中全手征介质空间的并矢格林函数本征展开式,应用散射叠加法,导出了手征介质圆柱内、外区域中的并矢格林函数,并且分析了位于手征介质圆柱中心轴线上点偶极天线的辐射特性。2.双层手征介质圆柱区域中并矢格林函数理论如图1所示,半径为a,电磁参数为(。,,料:,右,)的手征介质圆柱位于另一种手征介质(E:,拼:,之2)中,手征介质的本构方程为:D,=价E,+i芬,B,跳一i易瓦十叠’一‘,2(la)(lb)这里已假定时谐...  (本文共7页) 阅读全文>>

《无线电通信技术》2000年01期
无线电通信技术

均匀柱波导内电磁场与并矢格林函数

0引言 在解算波导分支、藕合、电磁场激励和两种波导之间的连接等问题中,并矢格林函数有重要的作用,因而引起人们的关注。戴振铎先生对并矢格林函数有非常重要的著述[‘〕。在他的著述中把并矢格林函数分为电型和磁型并各具有两种边值条件等四种。本文在他的著述基础上对均匀柱波导(横截面不变)内的并矢格林函数进行了研究,放弃了戴先生建立的磁型并矢格林函数,对各种源的并矢格林函数统一为一种表达式,而根据电场和磁场有不同的边值条件把并矢格林函数只分为两类,使概念更为简明清晰。作者还利用二维亥姆霍兹方程中本征值和本征函数关系的重要性质川,导出关于各种均匀柱波导的并矢格林函数的通用公式。此通用公式直接用二维本征函数及其梯度表示,更有利于实际运用。除电流源外还引入磁流源,常可避免计算电磁流源的旋度。1电磁场、电磁流源与并矢格林函数 设时间因子为exP(一jot),则电磁场与源有如下关系: 守x甲X亘一扩它=i。闪J一7 XJM(1) 甲x甲xR一kZR=...  (本文共4页) 阅读全文>>