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激活气体中Huygens原理的表达式

其中叮为空间坐标矢量;。为介电常数;H 。,_为真空中波数Z 7为LaPlaoe算符。 一 引 言。。——。——,·。一——一_。、。 ’对于均匀介质,8是常量,(1)进一步简 严格地从Maxw。11方程组出发,考虑到 化为:电、磁矢量分别平行与垂直于电磁波的偏振 V’EO(1十。K’E/ 一0,()方向,且均与电磁波传播方向垂直的特性,特别是,当介质是真空k=1X容易由③)求对于各向同性介质,略去磁导率与 1的差别,得 Fnsn*-Ki*hh。f衍射方程:就可以将电、磁矢量方程简化为电场强度B 从r仅;。;门r,;的数量方程。再设B的解是可以将时间与 厂\)一 d。:es:------空间变量分离,并且随时间的变化是谐和 叶c。0 mso)咖山(30nI们附迢从的首迈勾住2,,,—,—t,、,。——。I———、一上。卜”————”也 ”““’”’——”””的场强c 卜。为K凹外足降匹的一点\均习坏 甲厂。阶十8K’BO(叫+*...  (本文共5页) 阅读全文>>

权威出处: 《激光》1982年07期
《煤炭科学技术》1988年06期
煤炭科学技术

SLDY-75-23漏泄电缆现场测试

王合铺矿与山西矿院通讯教研室合作在王合铺矿斜井提升和筛选系统采用漏泄电缆作传输通道,实现地面与斜井中的无线电话通讯,1984年5月安装,5月底开通试验成功,兹将现场测试情况分述如下。 1。测试系统的概况 sLDY一75一23为开槽斜度15。的漏泄电缆,全部敷设于斜井井筒中,约计48om,电缆首尾两端安装有L27Q一KF338可充气高频插座,尾端配接阻抗750负载,两根电缆的连接器用LGQ一338连接,连接时考虑了开槽节距与原来相一致,考虑了八字槽的对称,首端与功分器,功分器与三单元定向天线,功分器与阻抗变换器之间的连接均采用SDv-75一9一4同轴电缆配接,L27一J一114接头连接。阻抗变换器与固定合用50。同轴线连接。整个系统如图1所示。 2.电缆的电容、绝缘电阻、衰减损耗测试 (1)电容测量,使用CCzl一A型电容测试仪,电缆全长478m,总电容0 .032四,平均每米6s.95PF。 (2)绝缘电阻测试,使用国产500V...  (本文共5页) 阅读全文>>

《云南民族学院学报(自然科学版)》1999年03期
云南民族学院学报(自然科学版)

用高斯定理求解场强分布

静电场中的高斯定理是根据库仑定律和场强叠加原理推导出来的,它指出:在静电场中,通过任意一闭合面的电通量等于包围在该闭合面s内的电荷代数和除以利,其数学表达式为:QI)E·ds二“乙q;HC0(rk)高斯定理告诉我们,闭合的高斯面上亘的通量仅由面内电荷的代数和决定,与外面是否存在电荷无关(也与高斯面的大小、形状无关).这里容易混淆的是E的通量中与E本身,它们是不同的概念.场强E是空间矢量点的函数,它反映的是场中的点的性质(的大小和方向),而I的通量吸则是标量,它反映的则是电场中某个面上的性质(该面上穿过多少电力线,是穿出,还是穿入),它们两者的关系是:应当注意:高斯面只是人们为研究问题方便而在电场中假想的一个曲面,高斯面上各点的场强工并不仅仅是高斯面内的电荷产生的,而是由高斯面内、外空间的所有电荷共同产生的.高斯定理的表达。只说明了高斯面上E的总通量与这个高斯面内电荷代数和之间的关系,并没有给出高斯面上的面与电荷间的直接关系,比如...  (本文共3页) 阅读全文>>

《无线电工程》2017年04期
无线电工程

基于粒子系统的电磁场强分布计算方法

0引言随着技术的快速发展,复杂电磁环境下电磁场强分布计算及直观显示已经成为电子对抗系统的必备能力。目前已有系统多采用复杂的电磁波传播模型对辐射源进行建模[1],经过大量复杂的电磁波传播计算后再对计算结果进行可视化处理显示为电磁态势[2]。在这种计算流程下计算结果需要首先在内存中生成,经过CPU计算再发送至渲染系统进行显示渲染,数据需要频繁由渲染系统之外发送至渲染系统内部[3],从而导致效率低下。基于粒子系统的电磁场强分布计算方法,针对传统计算方法提出了一种新的计算的流程:首先,将传统计算方法中计算结果输出及可视化2项工作合并为粒子运动一项,直接在运动计算时更新显示引擎的图形,精简了数据交互的流程;其次,直接交由图形引擎进行渲染,利用GPU高速并行计算能力提高了计算结果显示的实时性。1“OSG”及粒子系统OSG(Open Scene Graph)是一个开源的三维图形开发引擎,基于Open GL(ES)技术,采用C++接口编写,具有...  (本文共5页) 阅读全文>>

《军事通信技术》2009年04期
军事通信技术

空中监测地面辐射源场强分布的仿真研究

1空中监测地面辐射源场强分布仿真概述场强监测是频谱监测的一项重要内容[1,2],辐射源场强分布是战场电磁态势的组成部分,能反映战场空间电磁信号强度的分布状态,对于研究复杂电磁环境下的作战和训练具有重要的意义。场强监测可以确定无线电信号的强度是否合适;确定辐射源发射效率;确定已知无线电发射的干扰影响;收集无线电噪声数据;评估无意发射辐射源信号强度和干扰影响;测量电波传播现象,研究和验证电波传播理论;核实移动通信网络和调频广播等辐射源的覆盖情况等。目前,场强监测大部分是在地面上实现的,监测结果会受到地形、地物、地貌等影响,电磁波到达监测接收机之前会受到干扰或失真。地面固定监测站由于位置固定、监测天线高度固定,监测范围有限,不能完整反映辐射源场强的整体分布情况。如果使用移动监测车,要逐点移动,在不同的高度逐步监测,实现起来效率低。在空中[3,4]对地面辐射源进行场强分布监测,辐射源到监测接收机的传播方向上遮挡大大减小,电波受到干扰少、...  (本文共4页) 阅读全文>>

《高电压技术》2000年02期
高电压技术

用多极理论计算第一类边界上的场强分布

0 引 言多极理论是一种新近发展起来的电磁场计算方法 ,与经典的多极子法截然不同 ,它通过严格的数学分析 ,从理论上证明 :对于满足多极理论展开条件的静电场边值问题存在一种无穷级数收敛 ,且有一定普遍性的解析解 ,获得了实际应用中的多极理论通解及其使用规则 [1]。文献 [2 ]将多极理论用于计算满足多极理论展开条件的二、三维高压静电场问题 ,获得了满意的结果。本文将文献 [3]中所提出的多极理论准解析计算方法 ,用于计算不满足多极理论展开条件的高压断路器、半球头棒—平板电极 ,亦即第一类边界 (包括混合边值问题中的第一类边界 )上的场强分布。1 多极理论准解析计算方法由文献 [1 ]的理论分析可知 ,在多极理论中 ,对于三维静电场边值问题 ,存在无穷级数收敛的解析解的必要条件是组成场域的各部分边界间 ,其内交角≯ 1 80°。工程实际中的电磁场边值问题多种多样 ,不可能全部严格满足多极理论的展开条件 ,亦即不一定全部存在无穷级...  (本文共3页) 阅读全文>>