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激活气体中Huygens原理的表达式

其中叮为空间坐标矢量;。为介电常数;H 。,_为真空中波数Z 7为LaPlaoe算符。 一 引 言。。——。——,·。一——一_。、。 ’对于均匀介质,8是常量,(1)进一步简 严格地从Maxw。11方程组出发,考虑到 化为:电、磁矢量分别平行与垂直于电磁波的偏振 V’EO(1十。K’E/ 一0,()方向,且均与电磁波传播方向垂直的特性,特别是,当介质是真空k=1X容易由③)求对于各向同性介质,略去磁导率与 1的差别,得 Fnsn*-Ki*hh。f衍射方程:就可以将电、磁矢量方程简化为电场强度B 从r仅;。;门r,;的数量方程。再设B的解是可以将时间与 厂\)一 d。:es:------空间变量分离,并且随时间的变化是谐和 叶c。0 mso)咖山(30nI们附迢从的首迈勾住2,,,—,—t,、,。——。I———、一上。卜”————”也 ”““’”’——”””的场强c 卜。为K凹外足降匹的一点\均习坏 甲厂。阶十8K’BO(叫+*...  (本文共5页) 阅读全文>>

权威出处: 《激光》1982年07期
《宇航材料工艺》2006年02期
宇航材料工艺

用3mm准光腔测试介质片复介电常数

1引言近年来随着毫米波、亚毫米波理论和技术研究的发展,准光腔在毫米波、亚毫米波中的应用越来越受到人们的重视,准光腔是精密测量低损耗介质复介电常数的有力工具[1]。低损耗介质的复介电参数是科研和工程中常用的重要参量。本文设计和制作了工作在101.80 GHz下的开放式谐振腔测试装置,此方法能检测大面积介质片复介电常数的均匀性。2测试原理图1为球面镜和平面镜组成的半对称谐振腔示意图。图1准光学谐振腔示意图F ig.1 Schem atic of quasi-optical resonator准光学谐振腔由一球面镜和一平面镜构成,其中一平面镜与移动装置相连,球面镜上有耦合孔。通过测量空腔和加载薄膜样品后谐振频率的变化以及腔体品质因数Q值的变化,计算介质片的介电常数和损耗角正切。准光腔中高斯波束的束腰半径为2.36 mm,调节移动装置,可实现对大样品的扫描测试,从而得到介质片复介电常数的分布。谐振腔的尺寸远远大于光波波长,并且在傍轴条件...  (本文共4页) 阅读全文>>

《煤炭科学技术》1988年06期
煤炭科学技术

SLDY-75-23漏泄电缆现场测试

王合铺矿与山西矿院通讯教研室合作在王合铺矿斜井提升和筛选系统采用漏泄电缆作传输通道,实现地面与斜井中的无线电话通讯,1984年5月安装,5月底开通试验成功,兹将现场测试情况分述如下。 1。测试系统的概况 sLDY一75一23为开槽斜度15。的漏泄电缆,全部敷设于斜井井筒中,约计48om,电缆首尾两端安装有L27Q一KF338可充气高频插座,尾端配接阻抗750负载,两根电缆的连接器用LGQ一338连接,连接时考虑了开槽节距与原来相一致,考虑了八字槽的对称,首端与功分器,功分器与三单元定向天线,功分器与阻抗变换器之间的连接均采用SDv-75一9一4同轴电缆配接,L27一J一114接头连接。阻抗变换器与固定合用50。同轴线连接。整个系统如图1所示。 2.电缆的电容、绝缘电阻、衰减损耗测试 (1)电容测量,使用CCzl一A型电容测试仪,电缆全长478m,总电容0 .032四,平均每米6s.95PF。 (2)绝缘电阻测试,使用国产500V...  (本文共5页) 阅读全文>>

《传感技术学报》1998年01期
传感技术学报

测量复介电常数的一种新方法

测量物质的复介电常数的方法虽多,可惜对试样的制备都较复杂,难以适应在线测试.因此近年来,对非破坏性测量方法得到了重视.同时它也适合于对液体、气体,以及生物物质复介电常数的测量,工作频带也宽是这种测量方法的长处.1测函原理l.l等效电路求E’和5”设作为传感器的终端开路同轴线,在空载时,自终端口向源端看的等效电容为C。,自终端向空间看的等效电容为C。(eo).显然,从等效电路理解,两者为并联,总容量等于C,+C。若有复介电常数为6,且其平面大于同轴线端面的待测物体与端口贴合,则无异于使Q容量增大6倍.此时,等效电路电容量将等于Cf+Coe.根据传输理论[1,在用角频为。的电源向,特性阻抗为Z。的同轴线供电时,则反映在源端口的反射系数厂为。J。_;。1一]PZ。K十C一I一卜C”一丁一二一丁一二了刁w77了一下一二二一r门)1十)pZ。(Cf+Q旬现令j一。’一/代人式(1),并求解。’和。”得l—ZI厂卜in9C;e一丁7王一7下...  (本文共3页) 阅读全文>>

《云南民族学院学报(自然科学版)》1999年03期
云南民族学院学报(自然科学版)

用高斯定理求解场强分布

静电场中的高斯定理是根据库仑定律和场强叠加原理推导出来的,它指出:在静电场中,通过任意一闭合面的电通量等于包围在该闭合面s内的电荷代数和除以利,其数学表达式为:QI)E·ds二“乙q;HC0(rk)高斯定理告诉我们,闭合的高斯面上亘的通量仅由面内电荷的代数和决定,与外面是否存在电荷无关(也与高斯面的大小、形状无关).这里容易混淆的是E的通量中与E本身,它们是不同的概念.场强E是空间矢量点的函数,它反映的是场中的点的性质(的大小和方向),而I的通量吸则是标量,它反映的则是电场中某个面上的性质(该面上穿过多少电力线,是穿出,还是穿入),它们两者的关系是:应当注意:高斯面只是人们为研究问题方便而在电场中假想的一个曲面,高斯面上各点的场强工并不仅仅是高斯面内的电荷产生的,而是由高斯面内、外空间的所有电荷共同产生的.高斯定理的表达。只说明了高斯面上E的总通量与这个高斯面内电荷代数和之间的关系,并没有给出高斯面上的面与电荷间的直接关系,比如...  (本文共3页) 阅读全文>>

《兰州大学学报》1993年02期
兰州大学学报

波导微扰法测量片状物质复介电常数的研究

O引言 介电特性是物质最重要、最基本的特性,测量和研究在微波频率下的复介电常数有着十分重要的意义.例如,微带传输线需要损耗小而介电常数高的材料作衬底;用作相移器的介质片、介质天线杆。天线罩及各种微波元器件的支撑、密封等都需要介电特性良好的介质材料,厕量各种物质的复介电常数对于微波能应用和微波非电量测量更是必不可少的. 微扰法自1943年Bothe和Sohwinger提出后,在微波理论与技术中获得了广泛应用.在谐振腔的某些物理条件发生微小变化时(如谐振腔几何形状的微小改变,腔内引入了体积很小的介质,腔壁材料的变化等),由于场的改变和复杂的边界条件,严格求解谐振腔的问题变得十分困难.而在满足一定条件下,借助微扰法却使问题的求解简便而有效。谐振腔微扰法是测量复介电常数的重要方法,它是将待测介质加工成体积很小的介质杆或一定形状的介质片,置于谐振腔中,利用微扰前的物理量(未微扰值)和微扰后的物理量(扰动值)来求得谐振腔的参量的改变与介电常...  (本文共9页) 阅读全文>>