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平行平板间聚合物熔体拖曳流的温度入口效应

平行平板间聚合物熔体拖曳流的温度入口效应柳和生,钟云晴,段隆振(青岛化工学院青岛266042)(南昌大学南昌330047)摘要计算了不同条件下熔体的温度入口区长度,并由此分析了各有关参数对温度入口效应的影响,得出了从L_t=0.36P_eh计算出的温度入口区长度是趋于安全的结论。关键词聚合物加工,熔体,温度入口效应中图号TQ31引言聚合物成型加工时,常需通过各种流道输运聚合物熔体。输运过程经常是决定速度分布的动量传递和决定温度分布的能量传递的耦合。温度分布是表征输运过程的重要指标之一,并一直受到研究人员的重视。这是因为该指标关系到输运装置(如几何构型和温控系统)的设计、输运工艺条件(如装置壁温、输运流率)的设定、以及成型制品的质量(如温度过高可能导致热降解)等。通过平行平板的拖曳作用来输运熔体是常见的一种输运形式。图1所示为平板拖曳流的物理模型。图中L为板长、h为板间距、和分别为上下板温度、为温度入口区长度(物理意义在后文解释)...  (本文共5页) 阅读全文>>

《润滑与密封》1995年04期
润滑与密封

螺杆挤出机润滑间隙内温度入口效应

一、弓言螺杆挤出机小缀检顶一机;引内壁间总是留可一定的问隙,如图1所示。该间隙的作用有二,一是方便螺杆的拆鞠二是防止螺杆和机筒内壁之间出现于摩擦,因为间隙中的熔态物料起着润滑它们的作用,故该间隙称为润滑间隙。间隙润滑作用在于对螺杆的支承以及保证儿运转的稳定性[‘l。影响润滑作用的因素众多,温度柱最主要之一。以往人们在计算问隙中的温度时,常忽略周向热对流[‘’。这意味着不计温度在间隙中的入口效应而认为它在整个间口二】二扛立左z口。(上匕\隙中都呈充分发展态。由于螺槽和间隙组合流‘和丁\Z什八~“道(即图1仆)中的流道)为阶梯形,故间隙I-方V\,八V丈VA_中必定存在一定的温度人口效应。除非满足一二二二二工二于二文S定的前提,不然应当计入人口效应对温度的影响。图1螺杆和机筒示意图二、间隙流动理论模型图2所示为螺杆静止、机筒旋转并将它们展平后的间隙流动的平板模型,图中x和y分别为周向和径向座标。间隙流动严格地讲应是拖曳流和压力流的合...  (本文共6页) 阅读全文>>

《信阳师范学院学报(自然科学版)》1988年01期
信阳师范学院学报(自然科学版)

热入口效应

L 了. 管道内的传热,在各种工B一叫叫-w***!一一二程上有重要意义。当具有均匀【——__一二二二二】1二二———温度的粘性流体流进管道时,卜一一x-/一.沿管道内表面便形成边界层,IHHL二一_卜——在管道入口段附近热边界层是逐渐发展的,本文就发展中的 图1温度分布函数 T(。。,r)形成,建立了在任意 P ra n d ti数下所应遵守的微分方程。并对几种特殊清况进行了某些数值计算求解。另外就热入口从起始段起达到充分发展的流动所需的管道长度进行了预测估计。 考虑粕性流体在横截面为园形的管道内流动。管道直径为D(半径为r。)。进入管道口前流体的流速11。和温度T。都是均匀的;进入管道口后,由于流体的粘滞性以及管壁温度为下。,流体温度突然变化,沿管壁指向管心出现很大的速度梯度和温度梯度,从而形成了速度边界层和温度边界层,直到速度和温度充分发展时,速度边界层厚度等于温度边界层厚度,并且等于管半径r。,入口段才算结束(图1)。 ...  (本文共4页) 阅读全文>>

《信阳师范学院学报(自然科学版)》1989年02期
信阳师范学院学报(自然科学版)

测粘流动入口效应

l__从物理学角度上看,对不可压缩的非牛顿流 /【\、6\体层流流动其流量、壁面压力、第二法向应 “八1 *\力差等都是可测量的。我们考察流体沿半径 [gn”’————-‘——-厂叫日 为a的长园管流动,取柱面坐标系,并令Z 飞 厂 厂 一 轴与管轴重合(见图1-)。此时偏应力张量 \上二一一一一一一一一一/T的物理分量满足运动方程 图1 刁官兄l O_了_ —一二J【一十b二周——(r且err))—一口士二一.且=0 op -二)。0(3) dZ ’ df””-‘““””””、u一、若流体速度分布为 V连续 二由(3)式分离变量,由于两端不相容,故等于正常量,即 a pld。、, u----”一 一uix--辽 r且 Z r zI”乙Jn SZ r dT、-*、·。··vu其中C。是正常量,于是有 T=D y 9 )=0 V 。=V。。k f(14)v。是人口前的流速。剪切率 Vn k。寸(15)即k为常量的简单剪切流,则 了...  (本文共4页) 阅读全文>>

《玻璃纤维》1981年Z1期
玻璃纤维

无碱和中碱玻璃在平肩圆柱形漏咀中的入口效应

一、理论部分 在经典的流体力学研究中〔注〕,早已对流体在突然缩小的流动状态中所发生的变化进行了大量的研究。而玻璃纤维生产时,玻璃液由涡身向漏咀中流动,也正是这样一种突然缩小的流动状态。玻璃液在进人漏咀之前,一部份熔液会获得某种加速度。因为有粘性阻力存在,因此,在各不同位置的流线间就产生了速度差,造成了压头损失。这就是人口处的端头效应(以下简称入口效应)。 对入口效应,库爱特(Couette)早就注意到了并对泊肃叶(Pojseuille)公式(1)做了修正〔“〕。 (4)对剪切应刀就R一LP一2 一一 F 考虑到上述人口效应时,应进行如下的修正:F= PR2(L+nR)(5)Qv兀P总R48 Ln(1) 式中: Qv—体积流量(cm”/秒) P总—玻璃液总压力(达因/cm么) R—漏咀半径(cm) L—漏咀长度(cm) ”—玻璃液粘度(泊) 库爱特认为应该把渐缩流的形响考虑到泊式中,用有效漏咀长度来代替实际的漏咀长度,对(1)式中...  (本文共6页) 阅读全文>>

湖南大学
湖南大学

带自由界面的液膜入口效应的研究

流体沿设备表面流动形成的降液膜一直是流体力学研究的热点,在本研究中,主要对沿着垂直装置表面流动的流体形成的降液膜开展研究工作。本研究基于已有的计算降液膜液膜厚度的研究成果,提出了一种用于计算流体沿着垂直圆柱体外边面流动形成的降液膜的液膜厚度的计算公式,并将其计算结果与实验测得的测量结果、通过流体动力学模拟软件(CFD)模拟得到的模拟结果以及传统的用于计算流体通过垂直平板形成的降液膜的液膜厚度的公式的计算结果进行对比,对比结果显示,这几种方法获得的降液膜的液膜厚度的数值大小基本一致,尤其是对于在低雷诺数区域的流体形成的降液膜。此外,本研究还对沿着垂直装置流动流体形成的降液膜的入口效应开展了研究工作,并利用流体动力学模拟软件(CFD)的VOF模型进行模拟,并将模拟得到的模拟结果与实验测量得到的测量结果进行对比,通过对比结果可以发现,模拟结果与实验测量结果之间存在着一定的差异。除此之外,本研究基于计算通过管道的流体的入口效应长度的研究...  (本文共62页) 本文目录 | 阅读全文>>