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通过受激电子喇曼散射过程产生的红外可调谐激光系统

一、引言 自从发明激光以来,各种可调谐激光器的研制已成为重要的研究课题,可调谐激光器在光谱学及其他许多方面已获得了广泛而重要的应用。当前,最常使用的是染料激光器,它的调谐范围相当宽,约可从3。。nm到1拼m。然而,对于分子光谱学、光化学、同位素分离及大气污染远距离探测等研究工作来讲,需要在红外区发展可调谐的激光器。目前,已有若干种可调谐红外激光器研制成功。但大都比较复杂且造价昂贵。近年来,国外发展了一种由原子蒸汽中的受激电子喇曼散射(SERS)所产生的可调谐相干红外辐射的方法〔’一幻。利用这种方法,可将脉冲染料激光所输出的可调谐近紫外或可见辐射直接转换为可调谐红外辐射。这对具有染料激光器的实验室来讲是获得可调谐相干近红外辐射的一种简便的方法。 我们使用染料激光器和热管炉,通过在艳蒸汽中的65一S的SERS过程,获得了在2.85一3.18拼m的可调谐相干红外辐射。本文简述由SERS过程产生可调谐相干红外输出的基本原理;较详细地叙述...  (本文共6页) 阅读全文>>

《物理》1984年11期
物理

固体的光散射讲座 第四讲 非线性喇曼散射

非线性喇曼散射是指由于分子的偶极矩或激活介质的宏观极化矢量与光电场强度呈非线性关系,所引起的喇曼散射过程.在自发散射过程的理论描述中,振动着的分子体系的偶极矩可以写成其中q为分子振动的简正坐标,u为分子体系的固有偶极矩,α(q)称为分子体系的极化率,β(q)等则可称为超极化率.显然,上式中第二项所引起的喇曼散射是线性的,第三项以后各项所引起的喇曼散射则属于非线性的,其中由β(q)所引起的喇曼散射则称为超喇曼散射[1,2] 当人射光较弱时,自发的线性及非线性喇曼散射效应都非常弱,而且它们是非相干的散射.当人射的泵浦光较强时,再加上可能产生的自聚焦等非线性效应的影响,常常引起各种喇曼射散效应的受激放大,从而产生非线性的相千喇曼散射现象,如受激喇曼散射(SRS)、逆喇曼效应(IRE)、相干反斯托克斯喇曼散射(CARS)及喇曼感生克尔效应(RIKE)等.这些过程在物理机制上都可以看成是四个场通过介质的相互作用.因为是受激过程,不单单涉及...  (本文共7页) 阅读全文>>

权威出处: 《物理》1984年11期
《音乐探索.四川音乐学院学报》1984年04期
音乐探索.四川音乐学院学报

祖国啊!没有你,就没有我(女高音独唱)

中速充满激情地┏━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━┓┃·’ “ ~一 ’\二三◆ 。、一 ┃┃ 你 是 绿 色的 田 野, 栽 是 ┃┃ 你 是 黎 明·的 太 阳, 我 是 ┃┃尘 一胄 p、 胃 h 高 }、 。/—葛高一 离 卜 ┃┣━━┳━━┳━┳━━━━━━━┳━━━━━━━━━━━━━━┳━━━━━━━┫┃… ┃ ┃ ┃ ┃一‘一皇==吲。。。’‘量7~ ┃~~H…一t一 ┃┃tJ ┃ ┃ ┃ 量寻 寻 ┃ ┃ ┃┃ ┃卿 ┃ ┃ ┃ ┃ ┃┃ ┃ ┃ ┃ ┃—7q~—,==t—— ┃=] ● ┃┃ ┃ ┃ ┃ ┃ ┃■ ■q一 ┃┗━━┻━━┻━┻━━━━━━━┻━━━━━━━━━━━━━━┻━━━━━━━┛。,85·大锟./海,河.我饕.{是 大 海酌’水是 担 河的_ 墨┏━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━━┓┃,】 ‘,...  (本文共4页) 阅读全文>>

《光学学报》1983年05期
光学学报

铯蒸汽中受激电子喇曼散射

一、前 言 近十年来,对原子蒸汽阻、CS、RN“”’‘受激电子喇曼散射的研究,主要是通过染料激光向红外波段的转换,成功地获得了新的可调谐相干红外光源。原子蒸汽中的喇曼频移较宽,在 20000~30000 cm-‘之间,用蓝色到紫外的泵浦光可得到 1~20 Pm宽的红外调谐输出。由于共振作甲,可见光与红外光之间的转换效率较高。与参量振荡器、色心激光器等 t947 可凋谐相干红外光源相比,它具有简单、价廉、功率大、承受 ‘1呷 破坏阈值高等优点。 叩一八兰丝二呢 过去,有关受激电子喇曼散射的实验大都采用n。激光。 /14599 3/2—”一——-—- /-近年来‘“‘,已利用微微秒的可见光作为泵浦源实现受激电 /主尘二即 子喇曼散射。我们使用钦玻璃激光器系统的倍频光 527 urn GS一上一J-波长,脉宽为犯I)S的由狈个脉冲组成的脉冲列泵浦铝蒸 图l 础。L一尿子的口士.;-5人2.、。_,。__、I___。I。_。。_。。。。...  (本文共5页) 阅读全文>>

《光学学报》1987年01期
光学学报

钠蒸气中受激电子喇曼散射

1967年R0kni等咖和Sorokin等咖首先观测到了受激电子喇曼散射现象。受激电子喇曼散射具有大的喇曼频移,可以实现紫外和可见光向红外谱区的转换,在近红外和中红外获得宽范围可调谐、高效的相干辐射源。金属原子的能级结构比较简单,更多的光学跃迁为人们所熟悉。典型地、碱金属原子的喇曼频移为200000m-1~30000cm~。1973年Sorokin等嘞在钾蒸气中观察到2.63pm~2.79pm的可调谐受激电子喇曼散射。继之,aot七er等艮’将调谐范围扩大到2.56弘lⅢ~3.5pm。后来的许多工作集中在K、a8、Rlb等蒸气的受激电子喇曼散射H川’和Na等蒸气的受激超喇曼散射方面[8.们。有关钠原子3g_48跃迁的受激电子喇曼散射尚未见报道。我们用准分子激光器泵浦的染料激光器激励钠蒸气,观测到了钠原子3肛_4g跃迁的红外受激电子喇曼散射,当染料激光波长在334.O~338.8pm范围诃谐时,受激电子喇曼散射的斯托克斯线在2.3...  (本文共5页) 阅读全文>>

《激光》1981年05期
激光

基于受激电子喇曼散射效应的红外可调谐激光系统的研究

发展红外区的连续可调谐激光器是当前激光技 式中D一18536厘米’为喇曼位移。由于喇曼位移术及其应用的一个重要研究课题。近几年来发展了 口是固定的,因而当调谐泵浦频率。。时就可以得到一种由金属原子蒸气中的受激电子喇曼散射效应产 调谐的红外斯托克斯辐射。生可调谐相干红外辐射的方法D-“。这种方法可将 受激电子喇曼散射过程亦看作四波混频过程,脉冲染料激光所输出的调谐的可见辐射直接转换为 因而用三阶极化率来描述它。在忽略所有非共振项调谐相干红外辐射。对极化率的贡献后,三阶极化率可表示为; 囹1大赖原子产半68~7S喇晏跃X的右羊能。。,_。_.。 q。/UttitaW}dZ un~’umpllMghThgungpeDS。、。\iNe4 _r_r_。2._.,__、,_、。、,____、。_,__、_,,、_,,_,沙‘(口:)—一_u一上匹二S一【(幻奶队Q)T,为栗浦平颇蛮:m h喇晏跃午的沂扯垢巾””一””24几。83旧oT.一e...  (本文共3页) 阅读全文>>

权威出处: 《激光》1981年05期