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纵波勘探中的炸药激发方式分析

在均匀弹性介质中,点源爆炸后形成的应力场是一种较简单的场,如果采用非点源爆炸激发,则围岩的受力是不均匀的,可形成一种很复杂的应力场。在进行纵波勘探时,我们总是希望爆炸后产生的应力场是一种简单的无旋场,使爆炸能量最大限度地转化成纵波能量。基于弹性力学理论的分析在讨论炸药激发方式及效果之前,我们先简单地回顾一下弹性力学理论中的有关问题,以WangWelhua,BureauofUeophyslcalProspecting,ZhuozhouLlty,HebelProvince,O72几1便我们在讨论过程中使理论与实践能相互呼应,有机结合。弹性力学的简单回顾由弹性力学理论可知,当物体受外力作用时,物体内的各质点都要产生位移。这种位移不仅有大小区别,而且还有方向上的区别,因此用一向量U表示。在直角坐标系内将位移向量分解为两部分,即U一UI+UZ()其中:U;表示纯体积服缩的无旋运动的那一部分,U;表示无体积胀缩的有旅运动的那一部分。物体的体...  (本文共12页) 阅读全文>>

《物理通报》1995年02期
物理通报

一种新型的纵波演示仪

迄今为止,物理教学上有关纵波的演示都是用细长的弹簧或很笨重的纵波演示仪来进行。这些演示仪皆有庞大、笨重、搬动不便、制作困难、价格较高且易损坏等缺陷。本文介绍一种纵波演示仪的制作,这种演示仪能较好地克服上述缺陷,造价低廉,便于推广。1 原理 . 图1 在纵波的传播过程中,媒质中各质点的位移一时间图象皆为余弦曲线,不同的质点其初始相位不一样,从波源向外,各质点。 一25一一199S年第2期物理通报物理实验的位移…时间图象依次落后一定的相位.如图l昕示。我们只顽取出同一时刻各曲线上的点,如图l中虚线框中的点斫示。这些点就表示了这一时亥:纵波的波形。若顺序取出这些波形,就可以舌到纵波的形戒和传播过程。2 构造 这种演示仪构造的啄则是让图1中各曲线成为质点的运动轨迹,义垂直于时间轴的方向看,各质点,宦此之间的位置关系,就反映了纵波的波形,连续观察就能看到纵波的形成和传播,依据这个原则,笔者设计了以下几种制作方案。2.1 选用投影较片一张,...  (本文共2页) 阅读全文>>

《内江科技》2014年04期
内江科技

气层单极泄漏模式纵波的影响因素分析及应用

针对地球物理勘探对气层纵波时差的需求,本文首先采用数值模拟计算含气地层不同频率下单极泄漏模式纵波并分析其特征,并针对流体类型分析其对单极泄漏模式纵波影响因素,最后从实测声波上证实利用低频单极泄漏模式纵波反演气层纵波时差的可靠性。勘探实践证明,地层含气导致声波能量损失,幅度大幅或完全衰减,使得声波测井单极源不能激发纵波首波或导致声波周波跳跃,难以获得气层的纵波时差,这影响到后续的岩石物理分析及地震标定。对于含气地层,纵波能量损失在地层中,也就是所谓的纵波泄露或频散。本文下面阐述的理论及实践证明,在低频极限,泄露模式纵波频散曲线趋近纵波时差,这能够根据频散时间慢度相关确定纵波时差。这里数值模拟软地层含气情况下不同频率的单极二维谱和波形,以此了解气层单极泄露模式纵波的特征。图1给出不同主频下激发的单极波形,图1(上)是主频为8 kHz激发的波形,只存在泄漏模式纵波,没有激发斯通利波;图1(下)是主频为2 kHz激发的波形,存在泄漏模式...  (本文共2页) 阅读全文>>

《西南石油学院学报》2004年06期
西南石油学院学报

提高实验室纵波幅度测量精度的方法研究

引 言脉冲透射法是实验室对岩样进行声学测量比较常用的一种方法 ,通常该方法测量岩样声速的误差在 2 %左右 ,但在测量岩样的声衰减时 ,误差可能达到或超过 10 % [1] 。一般认为 ,声衰减测量的误差 ,除几何扩散以外 ,主要是由于探头的性质 (如对横波换能器 ,其情况更加复杂[2 ] )、耦合剂的种类和数量、探头两端的荷载差异等因素[3] 造成的 ,通常用定量涂抹耦合剂、使用岩心夹持器等措施来提高测量的精度 ,但效果还是不甚理想。理论上 ,对于圆管状的声学换能器来说 ,在其轴线方向上声波的能量是有方向的 ,即具有指向角特性 ,因此纵波声学换能器的轴线偏移可能造成声波幅度的变化[4 ,5] 。刘祝萍 (1992 ) [3] ,谢进庄 (1994 ) [6 ] ,薛梅 (1999) [2 ] 曾反复提及圆片状声学换能器发生轴线偏移和旋转时 (见图 1)会使声波信号幅度降低 ,进而影响声速和声衰减的测量 ,主张在声学测量时声学换...  (本文共4页) 阅读全文>>

《教学与管理》1986年06期
教学与管理

由纵波的图象确定纵波的实际情况

中学物理教材机械振动和机械波一章,讲到了纵波和横波一样,它们在给定时刻的图象都是一条余弦(成正弦)曲线,高等学校使用的有关物理教材中也谈到了这一点。我们知道,横波的图象能直观地表现横波在某‘时刻的波形,而纵波的图象却不能直观地表现纵波的情况。为了加深对纵波的理解,使我们在看到纵波的图象时,能很快想象出纵波的实际情况,很有必要找出纵波的图象和纵波的实际情况相联系的规律,; 假设在某一时刻,一个向右传播的平面余弦纵波的图象如图甲所示,试画出图线上各点(为了研究方便,通常取曲线_七的峰点.谷点以及曲线与x轴的交点等特殊点)所代表的媒质质点的实际位置和运动方向的图形。 现在对照插图将方法步骤说明如下: 1。找出各质点的平衡位置:画一条平行于甲图中x轴的轴线Ox:,将甲图中图线上的各点投影到此轴线上(见乙图),为了联想方便,可在乙图的轴线上画出一根没有发生形变的弹赞。2.找出各质点的实际位置:根据纵波的图象(甲图),向上的纵坐标,表示质点...  (本文共2页) 阅读全文>>

《华东石油学院学报》1984年01期
华东石油学院学报

滑行纵波的理论分析

声波测井是石油测井的主要方法之一。声速测井所利用的是沿井壁传播的滑行纵波。当人射纵波由裸眼井中的泥桨以第一临界角到达井壁时,所产生的折射纵波在地层中沿井壁滑行,此折射纵波的声速大于泥桨纵波的声速。一般认为,滑行纵波就是第一临界角下所产生的折射纵波,滑行纵波的声速等于该种地层内部的纵波声速,这是传统的观点,并未经过足够的理论分析和实验检查。本文试图从理论方面对滑行纵波进行分析,指明滑行纵波并非单纯的纵波,和该种地层内部的纵波有所不同,它含有另外的成份,各种成份在深人井壁的分布情况上各不相同。由声波测井资料和有关实验结果可以知道,建立滑行纵波的理论,至少要满足两项要求:(1)实侧所得的滑行纵波声速,在数值上等于或非常接近该种地层内部的纵波声速。(2)滑行纵波讯号并不很强,显著地弱于第二临界角下所产生的类瑞利波讯号。 当纵波声束在大块各向同性均匀固体介质内部传播时,声束侧方四周的介质分布情况均同。但当声束沿该固体表面传播时,一侧为固体...  (本文共8页) 阅读全文>>