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光电子的初能量分布与角度分布

一.引 言 在讨狳光鼋赣射式鼋子光攀系梳(如像缝换器、骰射式颞微镜和某些雹视管等)成像的品赞陌题畴,不馑先要知道光鼋子的初能量分怖,而且遢滕孩知道光鼋子的角度分怖H1.蹋於前者,文献不少,有理谕的,也确寅胰的.至於角度分怖,只响一些寅暇秸果,一般都假定满足馀弦定律,因此有必要在遭方面造行一些工作.链光鼋子初能量分怖舆角度分怖的研究可以深入了解鼗射‘髋的秸棒和它的袋射横理,运方面的工作是觏亘的,需要大量的寅黢舆理输研究. - 1935年,Rudberg管将光鼍子初能量分怖文献加以穗籍凹J,列皋了徒5穗不同的假我出袋,得出5獯不同的能量分怖公式.敌陪橇表面的位能霈0,刖凿雹子的勤能曰《《(w。一忍")睛,分怖函敷筘(E)。C.E"F(E一九”);其中w,是规合势,F霈费密因子,叫垦入射光的频率,竹的数值因假我不同而不同. 凿T=00K畴,如果目≤E。,遭襄,刀。是常艴封零度暗光鼋子的最大初能量,即刀m=死(”一”o);‰是光陲栖的酶...  (本文共14页) 阅读全文>>

《科学通报》1957年19期
科学通报

光电子的初能量分布与角度分布

利用了Nottingham关于透射系数的耀睑公式tl.”,本文将Du Bridge不考虑反射效应的光电子初能量分布的理输闭加以推广。由于群袖地考虑了表面位垒对黄射出来的电子所起的折射作用,因此本文不光是对渝了光电子的初能量分布与法钱能量分布,而且也对榆了角度分布。这些对渝都假定菠射面是理想的金属表面,没有碎鳞效应;金恳内部的电子浦足费密一狄拉克就舒分布;井假定入射光为固定强度白勺非偏振的单色光。 由此,可以隶得每秒踵自表面面积元ds逸出,其逸出角在a到a+d。之阴,初能量在E到E+dE之朋的光电子数目正比于」_嫂介拼E“万.一一~二,“尸一—_ 尸一丝_X1+召介Tx(i一‘令。,2·)·:sina。。sa而、百,(i)其中拜=h(护一峋) kT凡__二1、二。*__,L--、工币斤~,u/J尸、勿lJ/肠巴赶阅己r二,FoJ刊少L形1~电险杯拍勺缸外阴,。是Nottingham握脆公式中表示反射效应的参量;其他符号均按曹惯用法...  (本文共1页) 阅读全文>>

《工业仪表与自动化装置》2017年04期
工业仪表与自动化装置

基于试验数据的地铁制动的能量分布分析方法

0引言地铁列车运行能耗成本在城市轨道交通运营成本中占据较大比重。随着我国地铁线路的大规模建设,更多的地铁线路和更多的地铁列车投入运营,带来了电能消耗的急速增加[1]。地铁车辆在制动时,一部分采用电制动,将机械能转为电能使列车制动,另一部分采用空气制动,通过刹车闸瓦与车轮踏面摩擦而产生制动使列车减速。地铁车辆制动过程的空气制动方式是利用摩擦提供制动力,车辆的制动总能量一部分由摩擦副分担,闸瓦的使用寿命体现为闸瓦的磨耗量[2]。通过分析车辆制动系统的能量规律有助于检测车辆制动装置的使用性能,对基础制动装置的使用寿命从能量上进行分析及检测。在设计时速低于80 km/h的地铁制动系统中,基础制动单元使用闸瓦为车辆提供制动力。闸瓦的摩擦因数,制动缸的压力,制动缸活塞面积等参数都是影响车辆制动能量消耗的重要因素。因此,开发能量分析平台软件,针对地铁车辆线路试验数据,分析结合制动系统参数,快速得出地铁车辆制动的能量消耗情况,为分析能量分布研究...  (本文共5页) 阅读全文>>

《科学通报》1957年09期
科学通报

热发射电子的初能量分布与角度分布

在文献中关于热渡射电子的能量分布的公式出现有两种不同的形式,例如Re水nagel〔’〕、^. A.n砧6-:。口〕,纵及作者闭均采用 君 乡(E)=AEe点T dE(1)但Notti摊ham〔‘〕及Hutson〔5琳具IJ采用 l刃P(E)=A,百Ze介T dE(2)其中A,刃为常数;E为电子的初能量;T为热险趣的温度。这两个式子都被靛成是按麦克斯韦分布,融是锥非应孩确定。 在封渝敬射式电子光学仪器的强度分布和分辨本倾时,除了耍知道硬射出来的电子的初能量分布外,还要知范电子的初角度分布,一般都假定此分布按Lambert定律,即余弦定律。我们知范电子自黄射表面的内部打到寻戴表面面积元上是按照余弦定律,那么当电子握表面位垒的折射之后自表面敬射出来的分布为什么仍满足余弦定律呢? 作者利用电子光学折射率的概念靓明了:假如表面内部的电子系按照费密一狄拉克分布,井假定电子逸出时的反射效应与碎鳞效应可以忽略,HlJ自表面面积元逸出的电子能量分...  (本文共2页) 阅读全文>>

《原子能科学技术》1979年04期
原子能科学技术

关于光子散射能量分布的抽样方法

引青「马 由具有已知分布的总体中抽取简单子样,即所谓由已知分布的随机抽样,在蒙特卡罗方法的问题中占有非常重要的地位。总体和子样的关系属于一般和若干个别的关系,由具有己知分布的总体中抽取简单子样,就是由简单子样中的诸个体的个性来近似地反映总体的共性。 以nz。护为能量单位,其中TIl。为电子的静止质量,。为光速。令光子散射前后的能量依次为a和澎,引人新变量布二了(1 .1沪则二服从如下分布: 厂If了a+1一劣、2,11,1〕 l,二二写.一戈一凡瓜—马十—一一号尸十-一爪厂李,九冈一}人又a)〔\““‘“尸留,- 、0,当i(二簇Za十1,(2 .2)其他点处.其中兀(cc)为归一因子,由下式给出:兀‘·,一〔12(a+1) a2」城2·十1,十争 2(Za+1)2公式确定的。(1 .3)该分布即为光子散射能量分布,是由著名的K]ein一Nishina用蒙特卡罗方法于光子输运问题中都会遇到它。很明显,凡是应 对于光子散射能量分布...  (本文共10页) 阅读全文>>

《安徽师大学报(自然科学版)》1982年01期
安徽师大学报(自然科学版)

从菲涅尔公式推导园孔衍射的能量分布

园孔衍射能量分布已不仅涉及于光学仪器的鉴别率等问题,对光信息的处理,研究孔形光栏的作用,更显得特别重要。 一个平面波的表达式为: 犷=Acos(。t一掩戈+甲) 或犷=Asin(。t一k劣+甲) 用复数表示,则可写为:犷二月exPi(。t一寿况+甲)=UexP‘(cot一存戈)=Ue‘。te一‘“‘(1)式中U=Aet甲是“复振幅”。球面波在距点光源r处,于时间t的挠动表示式为:厂=兰e二。i(。t一。二十中)=兰。一“,。‘,。‘。, r一.r(2)如果我们研究的是某一部分惠更斯波面(次级子波面)在空间某一观察点的作用,则该观察点的相对强度由(1)或(2)式中的复振幅来决定。如果惠更斯波面取得很小(da),则此面元对观察点尸的光挠动为: 谊玉r_i几sdU(P)=一望一」立二一.旦一一〔eos(。,,)一eos(n,s)〕d。(3) 2几犷S(只讨论球面波前这一种较普遍的情况。而且讨论的是波的空间重叠,所以没有涉及砂甲和日州对...  (本文共8页) 阅读全文>>