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能量在10Bev以下的π-N,p-N和■-N相互作用

嘉l}雷——、a一Ⅳ相互作用 (1)月一Ⅳ散射总效面 (2)加Ⅳ弹性散射 (3)7r_Ⅳ≥}弹性散射=、p一Ⅳ相互作用 (1)p—Ⅳ散射总截面目 录(2)矿Ⅳ弹性敞射(3)p—Ⅳ非弹性敞讨三、声叩相互作用(1)争p散射截面(2)pp弹性散射四、衬狳轱束语 赭 雷 近几年来,在高能物理锾域内,关于基本粒子之嗣强相互作用及核子籍构髑题的研究,占有重要的地位.在理揄上对这些髑题有一些不同的看法;而实验上的重要任务就是检喻这些看法,井且要求更进一步使理揄能比较完善地解释实验桔果,从而对实验提出更高的要求. 目前,由于高能加速器(lBey)的数目逐渐增多以及实验技术(包括探测仪辫的改进等等)的迅速提高,在高能范围研究各种基本粒子圈强相互作用的突喻工作有很大进展.其中特删是石介子和质子与核子碰撞的研究做得更多.这主要是因为这些过程最能11)U貌明基本粒子¨j豆作用及孩子糸占构罔燧,并且往突喻上玎介予求fⅡ质予柬也最容易得到. 关于万介予和质...  (本文共35页) 阅读全文>>

《太原工学院学报》1964年02期
太原工学院学报

低能π-核非弹性散射与π-π作用

一、;引言 基本粒子物理学在近几年来得到了很大的进晏,尤其是基本位子的强相互作用,随着能量愈来雷高的加速器为建成,已积粱了大量为实嗽分析查料和理渝研究方法;但不没有一个全面完整均理命,目前的基本垃子物理正处于提出假,没和模型的发展阶段〔1〕。过去我竹已趣知道的基本位子就有三十多种〔其;扫有舟多在未波实敌证实前早就被理渝予言到它的存在),近年来又发砚静多新的重介子,这些发现更进一步地表明了“基本”这尸本爵不是龟对的,它标示薛我们对于这一粒子的知敲水平;所以有人线沪基本粒子本身也许有内币拮构的。物理学家们为七首先对孩子拮构进行了大量为实麟和理渝上的探翁,利用高侣,介子和核子作非弹性碰撞,研究二一核作用机制和二一二相互作用的影响,枯果发现粒子之简的强相互作用有首卉多共振状态,补算表胡宝些状态行为象个粒子,物理学家你它为共振位子。关于这些共振位子为本贡目前还不.青楚,在理谕上,我俏可以利用量子坍谕近年来发及起来为比狡成功的色散关系方法研...  (本文共22页) 阅读全文>>

《高能物理与核物理》1979年02期
高能物理与核物理

π-核弹性和非弹性散射

多年来,二核散射引起了人们的广泛兴趣.如入射能在300 Mev以下的,介子与轻核的散射,有了相当数量的弹性散射的微分截面和总截面的实验资料[11.也有少量的非弹性散射的实验数据〔21.实验上弹性散射的角分布呈现着明显的朝前峰,理论上被认为是多次散射的依据.总截面随能量的变化在相应于二N(3.3)共振能量附近,有一个很宽的峰.在共振能量附近,二N的截面很大,,与核子可能形成△(l 236)重子.因此,理论上在分析这些实验数据时,从各种不同的侧面来探讨可能出现的物理现象也很活跃[3].但不少工作仍认为多次散射是主要的特点.我们注意到非弹性散射的实验数据虽然不多,但仍未有认真的理论分析.因此,本文基于多次散射的Glauber理论来分析此能区的弹性和非弹性二一核散射. 由于原子核是复杂的多粒子系统,为了在散射振幅中较好地反映核结构的性质,也为了能正确地处理非弹性散射过程中核初末态结构的作用,在处理Glauber多重绕射理论振幅时,我们曾...  (本文共7页) 阅读全文>>

《高能物理与核物理》1977年00期
高能物理与核物理

深部非弹性散射中的核畸变效应

、前 公一 口 近几年来,重离子和各种靶核反应的研究[1一5]揭示了一种新的反应过程,从反应过程的时间和参与反应的核子数目来说,这种过程都是介于直接反应和复合核反应之间的一种中间过程,通常称万深部非弹性散射和准裂变.该过程的显著特征之一是相当大的一部分相对运动的动能转化为核内部激发能和形变能.在准裂变过程中,出射碎片的总动能相当于这对碎片的库仑能.至今为止,已有几种经典方法,对于深部非弹性散射的描述获得了一定的成功至‘一9],但经典方法对实验观测到的准裂变特征尚无理论讨论. 我们也曾用经典方法对球形核的重离子碰撞计算了限制全融合的临界角动量值和深部非弹性散射的能量损失.对于轻的和中重系统,计算结果与实验符合较好,对于十分重的系统,能量损失的计算值比实验值低.也不能得到准裂变的特征.因此,本文提出一个唯象的模型:假设两碰撞核的质心距离达到粘边距离以后发生四极拉长形变,解经典动力学方程.计算的深部非弹性散射的能量损失等结果和实验基本...  (本文共7页) 阅读全文>>

《高能物理与核物理》2004年01期
高能物理与核物理

三种N湮没势和+~(12)C非弹性散射

1 引言自从CERN的低能反质子环 (LEAR)运转以来 ,得到了许多高质量的低能和中能弹性和非弹性 p核散射的实验数据[1,2 ] .理论上 , p核散射也已经有了一些报告 ,并且在分析实验数据上取得了相当的成功[3— 5] .用 p做入射粒子 ,研究 p核的相互作用 ,会期待在 NN相互作用和核结构方面出现新的物理信息 . NN相互作用的最主要特征是湮没 ,这种特征有别于NN相互作用 .对 NN湮没有许多种描述[6] :在文献 [6 ]中给出了3种形式的湮没势 .我们曾用这 3种形式的湮没势对180MeV的 p +12 C和 p +16O弹性散射进行细致的研究[7] ,研究表明 :只要适当地选取势参数 ,理论计算结果与实验符合得非常好 .既然用湮没势研究 p弹性散射可以获得很好的结果 ,那么用湮没势研究 p非弹性散射也有望获得好的结果 ,基于这种想法 ,本工作采用在文献 [6 ]中给出的 3种形式的湮没势对 ...  (本文共4页) 阅读全文>>

《高能物理与核物理》1940年20期
高能物理与核物理

中能区反质子与核的非弹性散射

中能区反质子与核的非弹性散射李扬国(汕头大学物理系,广东515063)1992年7月!5日收到摘要运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区12C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.关键词反质子,非弹性散射,光学势,扭曲波冲量近似.191言反质子与原子核的弹性和非弹性散射,实验和理论都日益被人们重视“-“.从西欧核子研究中心建成高分辨率的反质子贮存环LEAR以来,成功地实现了反质子与核子、原子核的散射.已出现了一批在能量低于180MeV的实验.由于这一装置的改进,已有报导,它的束流能量已提高到500MeV’“.西欧中心非正式报导,这一装置能量的上限是1.3GeV(动量ZGeV/c).这样,反质子在中能区(几百...  (本文共7页) 阅读全文>>