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关于波导管的格林张量函数

研究波导管的格林函数对于不规则波导管、障碍和耦合等都起着重要作用.如Mar—cuvitz和Schwingei.【I]研究由于不洼精性而产生的电磁埸,或}tauser[2】研究在波导管内各向异性障碍物所引起电磁埸的变化等,实际上都不可避免地推导和引用了格林张量函数.他们都把波导管内的格林函数表示为波导管本征函数的井矢.这对于分析电磁埸有很多帮助.本文的目的就是从此鞍一般的观点来考虑和推求波导管的格林张量函数,这波导管内可充有各向异性介质. 对时圈依赖为。叫“的麦克斯韦方程的格林张量西数g是由下式来定义的,It为受分量为1的单位矢量,其对应的艿函数可以写成井矢形式如下:顾福年:关于波导管的格林张量函数而逆变换如果注意到顾福午:关于波导管的格林张量函数 ‘听以履福年:关于波导管的格林张量函数物 理 学 报 L-一{L。t)一{L·g::。万),L:一{L。:}一{L·g:?z万}, Ls一‰。}一{j L·f:知j.但是每一个“元素”...  (本文共10页) 阅读全文>>

《地球物理学进展》2005年03期
地球物理学进展

利用高斯求积和连分式展开计算电磁张量格林函数积分

0引言在利用积分方程法计算三维地电结构电磁响应时,仅需在异常体上剖分,因而在模拟有限大小三维体电磁响应时积分方程法较为有效.其主要是通过引入张量格林函数,将Maxwell方程组转化为矩阵方程,求解矩阵方程得到异常体内电场分布,再利用相应的张量格林函数,并对异常体内电场进行数值积分,即可求得空间内任一点的电磁场值[1—8].在这个求解过程中准确快速的计算张量格林函数积分是非常关键的,一般是利用近似解析形式表示张量格林函数一次部分;而将其二次部分表示为整数阶汉克尔积分变换形式[1,2].对张量格林函数二次部分的求解将会占用大量计算机时,常规方法是利用数字滤波技术计算,如快速汉克尔变换(FHT)[9—11],这种计算技术是通过核函数与滤波系数在有限滤波长度下卷积求和从而快速地求得积分值,但是与直接计算贝塞尔函数并进行数值积分的方法相比快速汉克尔变换计算精度不高[13—15],甚至在某些情况下不能准确求得积分值.本文分别应用快速汉克尔变...  (本文共4页) 阅读全文>>

《微波学报》1992年02期
微波学报

无辐射介质波导中的并矢格林函数

—己!生. 、J巨‘二 并矢格林函数是求解电磁场边值问题的一种有效工具。例如,已知某种电磁结构中的并矢格林函数,就可把求解该结构中障碍物或不连续性的散射问题变成一个积分方程的求解,然后利用矩量法可以得到该问题的解。 无辐射介质(NRD)波导是1981年由Yolleyama等,’人提出的,其结构与H波导相同(如图l所示,),但它要求两金属板问距小于半个波长。由于该波导具有结构简单、衰减小和在弯头及不连续性处抑制了辐射等优点,近年来受了毫米波工作者的普遍关注.目前已出现了用NRD波导来制作的各种毫米波元器件。对于NRD波导元器件的分析和设计,利用这一波导中的并矢格林函数是方便且有效的。但迄今关于NRD波导中的并矢格林函数未见有报道。本文利用本征函数展开法推导得到了NRD波导中的电型并矢格林函数。二、电型并矢格林函数从所周知,电流源J(孙在波导中产生的电场它(孙可表述为::(;,一j。;。丁,:e(:,:·).J、;,dy(1)其中乙...  (本文共5页) 阅读全文>>

《南昌大学学报(工科版)》1986年01期
南昌大学学报(工科版)

齐次各向同性、划分同性张量泛函的一般结构以及指标数代中的几个运算性质

引言 各向同性理论(或更一般的代数不变脸理论〔1〕、〔2〕)在许多数学物理分支中都有着重要的应用。两个基本事实或特点使得l:述情况极为自然:各向同性理论完全刻划了数学的或物理的最常见的一些空间所具有的儿何或物理的迷向结构,刻划了物质体在各何同性物理空间中所具有的某些迷向物理属性的规律,且这一理论本身能够大大简化对各向同性空间或场或物休几何的、物理的属性的结构的探讨,这一特点,尤其在应用于建立某些公理化理论体系时显得优越和突出。起初,人们并没有抽象一般地意识到整个N刀WTO刀力学休系,MAX附ELL电磁理论,EUCLID几何空间结构,还有经典介质力学的)“义j100K石定律等等隐含着力学运动的,电磁的物哩空间、儿何的空间和一类材料的本构属性中的各向同性规律,但我们从上述看到了各向同性理论的应用能是)’‘泛的。 数学上在十九世纪和二十世纪初对代数不变量进行了大欣而广泛的研究,当时这种研究的动力主要来自几何〔2〕,而在物理上的应用则主...  (本文共19页) 阅读全文>>

《应用数学和力学》2001年07期
应用数学和力学

任意二阶张量的特征张量及其特性分析

引  言张量分析是研究物理问题非常有用的一个数学工具· 因为不仅物理问题中很多物理量本身就是张量 ,而且有时将物理量用张量形式表示出来 ,可以更好地反映问题的本质 (如旋涡的结构 )和便于作进一步的数学运算· 如文献 [1 ]中讨论的常系数常微分方程解 ,如果用张量形式来表示的话 ,可以表示成一个显式解的形式· 又如文献 [2 ]中讨论的各种旋涡解结构也是利用张量的形式表示出来的· 张量中最简单的是二阶张量· 有时也有人把标量称为零阶张量 ,把向量称为一阶张量 ,但真正的张量是从二阶开始的· 例如应力张量、应变张量等都是二阶张量· 为简单起见 ,本文只限于讨论二阶张量· 1 任意二阶张量的特征张量及其特征给定一个二阶张量Bij,要求它有三个不同的特征值e1,e2 ,e3 ,它们满足特征方程  |Bij-λδij|=0 ·  ( 1 )定义 一个任意二阶张量Bij的特征张量为  H( 1)ij =(Bik-e2 δik) (Bkj...  (本文共4页) 阅读全文>>

《地球物理学报》2016年01期
地球物理学报

一种磁张量探测系统载体的磁张量补偿方法

1引言磁张量系统可以实现对目标的定位和识别(Gamey et al.,2004;Nara et al.,2006;Stolz etal.,2006;李光等,2012),为目标探测提供有效手段.近年来磁张量理论以及磁张量系统已经成为国内外研究热点.磁张量系统一般需要搭载到机动载体上进行探测,由于机动载体多由钢铁等铁磁性物质组成,铁磁性物质被地球磁场等磁化后具有磁性,对磁张量系统测量会造成一定影响.虽然这些载体在使用前可能进行过相应的消磁处理,但被探测目标磁场属于弱磁场,载体磁场足以将其淹没,载体磁场对磁张量测量是一个不容忽视的干扰源.载体的磁干扰主要包括硬磁材料产生的固有磁场和软磁材料产生的感应磁场,并且感应磁场的大小和方向会随着载体的位置、姿态的变化而变化.Pei针对水下无人平台研究了磁张量系统载体磁场补偿,以其中一个离载体较远的传感器为参考传感器,以此传感器测量磁场为真实地球磁场,对其他传感器进行载体磁补偿(Pei et al...  (本文共7页) 阅读全文>>