主编:梁曦东,邱爱慈,孙才新,雷清泉,陆宠惠;中国电气工程大典编辑委员会
出版:中国电力出版社
页码:1-1019页
字数:2900千字
电子版价格:¥161.00
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《中国电气工程大典-第1卷.现代电气工程基础 》

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静电场的源为静止电荷,而非电压。两电极间加一个电压源后,其结果是使得电极上出现... [详细]

电场强度E是表征电场的基本量,其定义为单位正电荷所受的电场力,即一点... [详细]

库仑电场与其电荷源的关系由高斯通量定理给定。在任意闭合曲面S上对电场强度E的面积分等于该闭合面内所包围的总电荷量除以介电常数... [详细]

式(1.1-1) 的积分形式给出了闭合面上电场强度的通量与面内源的关系,但没有具体给出空间一点上场与源的关系。利用高斯通量定理的积分形式以及矢量分析与场论中的散度定理,可以得到空间任意点上的电场强度矢量函数与该点电荷密度的关系。散... [详细]

设一点电荷q位于无限大空间中,其场分布关于点电荷所处的位置对称。在以该点为球心、r为半径的球面上,各点电场强度的大小相等,方向均为沿半径向外的方向。对于式(1. 1-1) 中的积分面S就取为该球面 (称为高斯面),在该球面上场强E与积分面S... [详细]

利用点电荷场强的计算公式可以得到电荷以体密度ρ分布的电场表达式为理论上讲,对于任意分布的已知电荷,都可以利用... [详细]

设线电荷单位长度的电荷量为τ (即线密度),位于无限大空间中,其场分布关于线电荷对称。以该线电荷为轴线、r为半径做一个长为h的圆柱闭合面作为高斯面,如图1.1-1所示。在圆柱的两个底面S2和S3上,场强与面的法向垂直,故式 (1.1-1) 中矢量的... [详细]

2.1 电压     

AB两点间的电压定义为电场力将单位正电荷从A点移至B点所做的功。设电荷q在电场力f的作用下从A点移至B点,电场力所做的功为AAB,则电压UAB定义为由功的特性可知... [详细]

2.2 电位     

若将式 (1.1-6) 中的B点设为无限远,则变成了A点对无限远处的电压,此电压称为以无... [详细]

根据电压与电场强度各自的定义,不难得到电压与电场强度的关系。其关系即为将式(1.1-6) 中的f/q替换为电场强度E,因为单位电荷所受的力即为电场强度。因此,电位与电场强度的关系为由电压等于电场强度的积分可以得到,一点上的电场强度等于该... [详细]

基于点电荷电场的表达式 (1.1-3) 和电位等于电场... [详细]

若电荷以体密度ρ分布在体积V内,... [详细]

设电荷线密度为τ的无限长线电荷,位于无限大空间中,式(1.1-5)给出了其产生的电场强度表达式。如任取Q点作为参考点,则τ在距离电荷r1处的P点所产生的电位,可由对电场强度的积分得到,即当Q点趋向无限远时,电位趋于无限大,即无限长线电荷的... [详细]

电介质内没有自由电荷,带电粒子都被原子或分子的内在力所束缚,这些粒子的电荷被称为束缚电荷。在外电场的作用下,这些粒子会有微小移动,但不能离开分子的范围。该微小移动会使得分子对外呈现出大量电偶极子特性来影响外电场。电偶极子为两... [详细]

描述介质特性或对外场影响大小的物理量是介电常数ε,单位为法[拉]/米(F/m)。电介质的介电常数越大,对外场的影响越大,介质区域的电场越小。理论上讲,当介电常数趋于无限大时,介质中的电场减小为零,与下面介绍的导体的结果相同。但是,电介... [详细]

在外电场的作用下介质内呈现大量电偶极子特性,打破介质的电中性而对外呈现电场源或等效电荷的现象,称为电介质的极化。所产生的等效电荷称为极化电荷,实际上就是上面所称的束缚电荷重新排列后对外的综合宏观电荷效应。对于一种电介质,外场... [详细]

当外加电场增大到一定程度时,电介质内部的束缚电荷脱离分子的束缚而移动,形成自由... [详细]

在本章第1节中给出的高斯通量定理的积分形式式(1.1-1)一般仅适用于无限大均匀介质空间,确切说是仅适用于积分面不穿过多种介质的情况。如果空间中还存在另一种介质,且积分面穿过该介质,若右端项仍取自由电荷与介电常数之比,则不能正确表达... [详细]

导体中含有大量自由电荷,导体处于外加电场中,其自由电荷将移动,积累在导体表面,并建立电场,直至其表面电荷建立的电场与外加电场在导体内处处相抵消为止,这样才进入静态。静电场中导体具有以下性质:导体内处处电场强度为零; 根据E=-▽φ,... [详细]

根据静电场中导体的特性,可以分析封闭导体壳对静电场的屏蔽作用。如果场源在封闭导体壳的外部,则无论导体壳是否接地,其内部的静电场一定为零,可以实现完全屏蔽。若场源在导体壳的内部,只有将导体壳接地,才能实现完全屏蔽。这是因为接地后... [详细]